102 DOC.
5
GENERAL MOLECULAR THEORY OF HEAT
Allgemeine
molekulare Theorie
der
Wärme.
357
[12]
Dem Gesamtzustande
der
Warmereservoirs,
welcher
durch
diese
Werte
definiert
ist,
kommt die Wahrscheinlichkeit
zu:
(b)
8V
=
Cx.Ct...Cxe
Xl
#

Bei dem
Vorgange
hat
sich weder
der
Zustand
der Um-
gebung
noch
der
Zustand
der
Maschine
geändert,
da letztere
einen
Kreisprozeß
durchlief.
Nehmen
wir
nun
an,
daß
nie unwahrscheinlichere
Zu-
stande
auf
wahrscheinlichere
folgen, so
ist:
S'$.
[13]
Es ist aber
auch nach dem
Energieprinzip:
i
i
Berücksichtigt
man
dies,
so
folgt
aus Gleichungen
(a)
und
(b):
ES'ES.
§
3.
Über
die Bedeutung
der
Konstanten
x
in
der kinetischen
[14]
Atomtheorie.
Es werde ein
physikalisches System
betrachtet,
dessen
momentaner Zustand durch
die Werte der
Zustandsvariabeln
P1,
P2
...
Pn
vollständig
bestimmt
sei.
Wenn das
betrachtete
System
mit einem
System
von
relativ
unendlich
großer Energie
und der absoluten
Temperatur
T0
in
"Berührung" steht,
so
ist dessen
Zustandsverteilung
durch
die•Gleichung bestimmt:
E
d
W
=
C
e
2
*

dpx
. . .
dpn.
In
dieser
Gleichung
ist
x
eine universelle
Konstante,
deren
Bedeutung
nun
untersucht werden soll.
[15]
Unter
Zugrundelegung
der
kinetischen
Atomtheorie
gelangt
man
auf
folgendem,
aus
Boltzmanns
Arbeiten
uber
Gas-
theorie
geläufigen Wege
zu
einer
Deutung
dieser Konstanten.
Es
seien die
pv
die
rechtwinkligen
Koordinaten
x1
y1
z1,
x2y2
...,
xxyxzx
und
E1n1C1,E2n2...,EnnnCn
die
Geschwindigkeiten
Previous Page Next Page