526 DOC.
52
PONDEROMOTIVE
FORCES
548
A.
Einstein
u.
J. Laub.
umgeformt werden,
so
daß
unser
Integral
die
Form annimmt:
/
®.
m+4i)
Nun
ist:
ts,
1
es
^
\
dy d* ; dy
^,
2
dz dy
•
Bei
der
Integration verschwinden
aber
die beiden Glieder
aSySz/ay
+
1/2
aSz2/az.
Das Glied
-SyaSz/ay
laßt
sich umformen
mittels
der Maxwellschen
Gleichungen
in:
I
C
so
daß wir endlich
die
Gleichung
(10)
schreiben können:
*-
4/».
I«.+4iH
df+jfw
--t/V»*-
Das
letzte
Integral
wird
Null,
weil im Unendlichen die Kräfte
verschwinden.
-
Nachdem wir
so
die
Kraft
festgestellt
haben,
welche
auf
von
einem
Leitungsstrom
durchflossene Materie
wirkt,
erhalten
wir die Kraft, die
auf
einen
von
einem Polarisationsstrom
durchsetzten
Körper wirkt,
indem wir
beachten,
daß Polari-
sationsstrom
und
Leitungsstrom
in
bezug
auf
elektrodynamische
Wirkung
vom
Standpunkt
der Elektronentheorie durchaus
äqui-
valent sein müssen.
Durch
Berücksichtigung
der Dualität
von
magnetischen
und elektrischen
Erscheinungen
erhalt
man
auch noch die
Kraft,
welche
auf
einen
von
einem
magnetischen
Polarisations-
strom durchsetzten
Körper
im elektrischen
Felde
ausgeübt
wird.
Als Gesamtausdruck fur
diejenigen Kräfte,
welche
von
der
Ge-
schwindigkeit
der
Elementarteilchen
abhängen,
erhalten
wir
auf
diese Weise die
Gleichungen:
(11)
-
-j-[«6]+T
[4r
®
]
+t[®"W]