DOC.
1
MECHANICS
LECTURE NOTES
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Lineare
homogene Gleichungen,
die sich
trigonometr.
lösen
lassen.
Setzen
9
=
Xt
cos(cot
+
d)
(
-
co2/2
+
gl)Xt
-
alco2X
=
0
(p
=
X2
cos
(cof
+
5)
-alco2
4
Xt
- -
a2co2
+
gaX2
=
0t[59]
(to2/
-
g)
(
*aco2
-
gj-
alco4
=
0
Biquadratische
Gleichung
für
Frequenz
(co)
Daraus
co1
&
co2
Ferner
liefern die
Gleichungen
^2
Man findet als
allgemeine Lösung
3
=
aco\nl cos(cott
+
5j)
+
aco2n2(cosco2t
+
ö2)
(p =
(g
-
lal)n1 cos(cotf
+ öt) +
(g
-
lco2)n2(cosco2t
+
ö2)
Superposition
zweier voneinander
gänzlich unabhangiger Schwingungen
ver-
schiedener Periode.
Starrer
Körper
Kinematik
Darstellung
der Rotation durch Vektor
co
Geschwindigkeit
eines
mat.
Punktes
im
Abstand
1
von
der
Rot[ations] Achse.
Durch
Vektor
repräsentierbar,
dessen
Angriffspunkt
ohne
Belang
ist.
Länge
co
Sinn,
dass Rot mit Vektor Rechtsschraube.
[p.
89]
Wir
nennen
p, q,
r
die
Projektionen
des
Rotationsvektors
auf
die
Koordi-
natenachsen. Wir betrachten
beliebigen
Punkt
des
Körpers
Vektor
V
gesucht.
Steht senkrecht auf Vektor
(co),
steht senkrecht
auf
Vektor
(x
-
x0, y
-
y0, z
-
z0)
=
(r)
Ist
gleich
dem
Produkt
der Grössen beider
Vektor mult mit dem
Sin des eingeschl[ossenen]
Winkels.
Aufeinanderfolge.
vxvyvz
ist
das
Vektorprodukt
der Vektoren
(co)
und
(r),
also