220 DOC.
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KINETIC THEORY LECTURE NOTES
dpv
_
8E
dt
dqv
für
abgeschlossenes
System.
dqv
_
_
dE
dt
dpv
yd(Pv_y(
d2£
d2E
. ^
dpv
^
\dqvdpv
dpvdq,
'
Also
gilt
für
diese
Wahl
der
Variabeln
allgemein
kanonische
Verteilung
dW
=
konst
e~('b+(1,2)^Ai"qi'q")iedpx
dpndqi---dqn
Kinetische
Energie
wesentlich
positiv.
Also
Ausdruck ersetzbar durch
^]Bvrv2,
wobei die
r
lineare
Funkt[ionen] der
q
sind.
Man
hat dann
auch
dW
=
ke-(°+1/2)£(B,r2))/eip1
• •
dpndrx
-
drn,
wobei
jetzt
die
Konstante
allerdings von
den
pv
abh
[ängen]
kann.
Für
best[immte]
pv
hat
man
dW.
=
konst
e"1/2)^B.'',2)/e
drx
-
drn
1
©
Daraus
ergibt
sich
Mittelwert
von
--Bvrv2
=
-
1
0
ff ff
-
[p. 38]
0
Mittlere kinetische
Energie
ist also
gleich:
O-2.Zahl
der
Freiheitsgrade.
Dies
gilt
für
jede
Konfiguration
der
p,
also
allgemein, solange
L
homogen quad-
ratisch
in den
q
ist.
zweiatomiges
Gas
n
=
5
Wärmeinhalt
5/2
O
•
N
pro
Grammolek.
RT
~N~
5
oder
gleich
5-2
RT