DOC.
1
MANUSCRIPT
ON SPECIAL RELATIVITY
93
(T0uv)
=
1/2
{(uo)
(Sva)
-
(S*ua)
(S*
VG
)}
...(72)
Der Tensor
Tuv(e)
ist
früher für den Fall der
Ruhe
(q
=
0)
bestimmt worden.
Es
ergeben
sich
die
pexx
bis
pezz
für diesen Fall
aus
(10a).
Ferner
muss
für
den
1g2
a2
Fall der Ruhe
se
=
ge =
0,
we
=
sein. Hieraus
ergibt
sich
(Teuv)
ein-
deutig
für
den
Fall der
Bewegung
zu
1
{1U)
(K,) -\«...)
(9U
(?«,)}.
...(73)
(Teuv)
1
1
Analog
muss
sein
C
=
ü
1
{wva)
-
-
(8I1V)
(0ÄaT)
mÜX)}
...(74)
|XV
(5uo)
bedeutet dabei
den in
§16 angegebenen speziellen symmetrischen
Ten-
sor
1
0
0 0 0
1
0 0
0 0
0 0
1
0
0
1
Dabei ist
(Tuv)
=
(T0uv)
+
(Teuv)
+
(Tmuv)
...(75)
Drücken wir die
Komponenten
von
(Teuv)
in
gewöhnlicher
Vektorschreib-
weise
aus,
so
erhalten wir
[p. 64]
Plr
=
P
xy
=
etc.
1
r
* ? 1
*
2 ** 2n
-1
{-P,
2-Px**?
+2(P
+
P
)}-»
j
* * ** **
{-PxP,
-Px
Pv
}
e
-
1
y
**
se
=
cV
=
[p
,P
]
i\e
=
*9 **9
1
p
+
p
8-1
(76)
Ganz
analog
sind
die
Ausdrücke für
die
entsprechenden Komponenten
von
(Tmuv).
Wir schreiben noch die
Komponenten
von
T0uv
in
Vektorschreibweise
hin.
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