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DOC. 12
THERMODYNAMIC
DEDUCTION
278
EINSTEIN
univoque,
comme
par un
mecanisme
rigide,
a
la
decomposition de
la
molecule-gramme
AB.
Le
rayonnement
noir
de la
temperature
T
devra certainement
pou-
voir exister
en
equilibre thermodynamique avec
un
melange
des
gaz AB,
A
et
B
a
la
meme
temperature
T,
pour
des
concentrations
moleculaires determinees
tjAB,
y\A
et
t)B.
Nous
appellerons un
etat de
cette
espece un
«
equilibre thermodynamique
proprement
dit
».
Dans
cet etat la
radiation
de
l'intervalle
de
frequence
dv
decompose
un
certain nombre
de
molecules AB
par
unite
de
temps.
Le
meme
nombre de
molecules
AB
doit
se
reformer
par
unite
de
temps a
partir
des
produits
de
decomposition
et,
dans
ce
phenomene
inverse,
il
doit etre emis
par
le
gaz
exactement la
meme
energie
de
rayon-
nement de
l'intervalle
dv
que
celle
qui
est
absorbee
par
la
decom-
position.
En
ce qui concerne
l'energie
de
rayonnement
emise
par
la
recom-
binaison,
nous
ferons
encore
deux
autres
hypotheses
dont l'exacti-
tude
parait peu
douteuse
quand
le
rayonnement
est de
densite suf-
fisamment
faible;
Le
nombre
de
recombinaisons
de
molecules
A
et
B par
unite
de
temps
est
independant
de la
densite
du
rayonnement:

L'energie
de
rayonnement
d'un certain intervalle
de
frequence dv
emise
par
la
recombinaison d'une
molecule-gramme
de A
avec une
molecule-gramme
de
B
est
independante
de la
densite
du
rayon-
nement.
Si
ces
conditions sont
remplies,
elles entrainent
la
proposition
suivante.
Si
(1)
p(v)(1),
r1AB' r1A'
r1B
caracterisent
un
cas
«
d'equilibre
thermodynamique proprement
dit
»,
il
y a
des
equilibres thermodynamiques qui
sont
caracterises
par
(1a) =
-?
Vau
«*UB *IA'
=
1AJ V.
-
a
ou
a
est
une
constante
quelconque,
independante
de
v,
si
dans
le
cas (1a)
la
temperature
du
melange gazeux
est la meme
que
dans
le
cas
(1).
(1)
p
(v)
est la densite du
rayonnement
noir
de
temperature
T,
correspondant
a
la
frequence
v.
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