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DOC.
1
MANUSCRIPT ON
SPECIAL
RELATIVITY
Teilchen,
welches
vor
der
Verschiebung
am
Orte
r
-
s
war.
Deshalb ist
unter
der
angegebenen Voraussetzung
8e
=
-
$
grade,
sodass
man
hat[25]
r
?
6E
=
j
(-
(pgrad
(pg)
+-e1
graded)dx.
Um
nun
die X-Koordinate
fx
der
pro
Volumeneinheit auf
die
Substanz wirken-
den Kraft
zu
finden
brauchen wir
nur
den
Teil 8xE
von
bE
zu
betrachten,
wel-
cher der
Komponente
$x
der elementaren
Verrückung entspricht.
Es
folgt,
nachdem
man
den
ersten
Term
des
Integrals
durch
partielle Integration
um-
geformt
hat[26]
3e
*XE
=
j(-*xP
+ h2£)*xdtdx2
[p. 11]
Da
-
bxE
die der
Verschiebung
$x
entsprechende,
auf
die
Materie
vom
Felde
übertragene
Arbeit
ist,
so
haben wir
-8xE
=
\\Adx
zu
setzen,
wobei
fx
die in
Richtung
der
X-Koordinate
vom
Felde auf
die Ma-
terie
ausgeübte
Kraft bedeutet.
Es
ist
demnach[27]
c
1
23e
^
~
*xP
2C Tx
Auch hier lässt sich
fx
in einer Form
darstellen,
welche erkennen
lässt,
dass
dem
Impulssatz Genüge geleistet
ist.
Es
ist nämlich
1
2de
3
l
2
?zx
3e 3e
_
0
-
(
-Et
)
-
£
(
e+
£
4-
£
-)
2
dx
dxK2
)
{
Xdx
dx
zdx},
oder nach der zweiten und dritten der
Gleichungen (Ia')
und der
ersten
der
Gleichungen
(8)
1
3
.
d
=
^- (^T
-eb
Or)
-x'
^T~ (Mv)
-
(Oz)
+z
^rP-
2
dx
dx
2
x
dy
x
y
dz
x
Setzt
man
daher
,
, P
rr
~ÖT
~
Ox
P
~
~Ov
P
=
-07
etc.,
r
xx 2~
xy
*
y
*
xz x
z '
so
so
erhält
man
dp' dp'r
rxz.
_
1
xx
'
xy
x
dx
dy
dz
Analoge
Ausdrücke erhält
man
für
fy
und
fz.
Die
9
Grössen
p'xx
etc.
sind die
"Maxwell'schen
Druck-Kräfte" für den
Spezialfall
des elektrostatischen
Fel-