154
DOC.
13
PROOF OF
AMPERE'S
CURRENTS
1915.]
Experimenteller
Nachweis
der
Ampereschen
Molekularströme.
155
[6]
[7]
[8]
Gesamtmagnetisierung.
Wir
erhalten
also die
für
uns
fundamen-
tale
Gleichung
M
2u
J 3b)
oder,
falls die umlaufenden
Elementarladungen negative
Elek-
tronen
sind,
M
=
_1,13.10-7J.
4)
§
2.
Folgerungen
aus
der Existenz des
Impulsmomentes
der
Magnetisierung. Jede Abnahme des
Impulsmomentes
M
eines
magnetisierten Körpers
ist
mit dem Auftreten eines Dreh-
momentes
0"
verknüpft gemäß
der
Vektorgleichung
D
dM
dt
1,13
.10-7
dJ
dt
5)
Diese
Gleichung
wird im
folgenden experimentell
bestätigt
werden. Einstweilen wollen wir
zeigen,
daß der hier
gefundene
Effekt sich
nicht
durch seine Kleinheit der
Beobachtung
entzieht.
Der
Körper
sei
ein
Eisenzylinder
vom
Radius
R,
der
um
seine
Achse
drehbar
angeordnet sei;
wir berechnen die
Winkelgeschwindig-
keit
w,
welche
er
nach
5)
annimmt,
wenn
er
axial
vollständig
ummagnetisiert
wird. Man
erhält
Qu
=.
1,13.10-7.
2
Js,
wobei
Q
=1/2MR2
das
Trägheitsmoment
des
Stäbchens,
M
Js
7,8
1100
die
Sättigungsmagnetisierung
desselben
bedeutet.
Wählt
man
R
=
0,1
cm, so
erhält
man
etwa
w
=
0,6.10-2,
also eine
bequem
nachweisbare
Winkelgeschwindigkeit.
Die
Gleichung
5)
gilt
auch in dem
Falle,
daß
die zeitliche
Änderung
des
Magnetisierungsvektors
im Raume
nicht
durch
eine
Änderung
des
magnetischen
Zustandes des
Körpers,
sondern
durch
Bewegung (Drehung)
desselben zustande
kommt. In diesem
Falle
ist,
wenn man
mit
b
den Vektor der
Drehgeschwindigkeit
des
Körpers
bezeichnet:
dJ/dt
=
[b,J],