114 WEBER'S LECTURES Auch hier ist also der Wirkungsgrad nur von den Temperaturen abhängig. 2) Wir betrachten ferner das Verhältnis der erzeugten Arbeit zu der der entwichenen Wärme W4 entsprechenden Arbeit. Es ist also A J(T2 - Tt) -=W4 T1 y3 VnYn (»«lg' (T2 - Tt) JW.\ P.VM*b[y)Tx T2-T1 Tx 3) Wir betrachten das Integral * dW -T durch den ganzen Prozeß.[82] Wir zerlegen es in 4 Teile gemäß den Phasen des Vorgangs im ersten Teil ist dW immer 0 ebenso im 3. Es bleibt nur noch die Phase 2 & 4 zu untersuchen. Da hier Die Temp. konstant, so haben wir[83] dW dt 1 T/ , (+3 7p,K^[Vj. !± Tx = 0. Das Integral dW -T = 0 für den Carnotschen Prozeß. Dieses Ergebnis gilt überhaupt für jeden umkehrbaren Kreisprozeß. Läßt man das Gas in umgekehrter Richtung sämmtliche Zu- stände durchlaufen, so wird an der Natur der Vorgänge gar nichts geändert. Es tritt nur immer an die Stelle einer Arbeitsleistung ein [82] The integral defines the entropy, but the word nevers occurs in the text. [83] The integrand in the first term of the fol- lowing equation should be dW/T.