WEBER'S LECTURES 161 Setzt man dagegen die Verteilung von o an der Oberfläche als bekannt voraus, so ist es leicht die zur Oberfläche wirkende elektro- statische Kraft für jede Stelle des Leiters zu berechnen. Wendet man den Gaußschen Lehsatz auf das nebenstehene rechteckige Prisma an, so erhält man N df = Ana df K = N = Ana. Uber die Verteilung von o bei verschiedenen E gilt der Satz,[146] daß wenn wir dem Körper E1 E2 ... zuführen & o1 o2 .. die Dichten als Funktion der Lage sind, sich E1:E2:E3 .. = o1:o2:o3. Denn denkt man sich die zu E1 gehörige Verteilung a1 hergestellt & a1 an jeder Stelle durch ua1 ersetzt, so erkennt man, daß wieder für jeden Punkt der Oberfläche Gleichgewicht bestehen muß, da es vorher bestanden. Da aber die Verteilung einer bestimmten Menge eindeutig ist, so ist diese Verteilung die einzig mögliche von uE. a ändert sich also E proportional. Beziehung zwischen E & P bei einem Leiter. Die Beziehun[gen] P = a df E = a df [ - - - - - - - - ] [146] E is the total charge on the conductor.
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