426 DOC.
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ON THE INERTIA OF
ENERGY
Trägheit
der
Energie.
383
Wir fuhren
nun
wieder die zwei stets relativ
zueinander
bewegten
Koordinatensysteme
(x,
y,
z)
und
(£,
j,
£)
ein. Relativ
zu
(|,
n,
£)
sei
ein
Massenpunkt u
mit der
Geschwindigkeit
w
bewegt
in einer
Richtung,
welche mit
der
positiven |-Achse
den Winkel
p
bilde.
Unter
Benutzung
der
in
§
5
(l.
c.)
her-
geleiteten Beziehungen
laßt
sich leicht die
Energie
e
des Massen-
punktes, bezogen
auf
das
System
(x,
y,
z)
bestimmen. Man
erhält
%
vw cos
qp
1
4
yi
e
=
fi
r*
v
w
F*
Sind mehrere
Massenpunkte vorhanden,
denen
verschiedene
Massen, Geschwindigkeiten
und
Bewegungsrichtungen
zukommen,
so
erhalten
wir fur
deren
Gesamtenergie
E
den Ausdruck
i/R?)'
i
vMW
ft w
cos
qp
v
-
w
r
vmw
Bis
jetzt
haben wir über den
Bewegungszustand
des
Systems
(|,
t,
£)
relativ
zu
den
bewegten
Massen nichts
festgesetzt.
Wir
können
und wollen
hierüber
nun
folgende,
den
Bewegungszustand
von
(£,
r,
£)
eindeutig
bestimmende
Bedingungen
festsetzen:
V
=
o,
V
,
=
0,
v'-
(t)1
vi
u ICu
V
=
o,
wobei
wE,
wj,
wC,
die
Komponenten von
w
bezeichnen. Dieser
Festsetzung
entspricht
in der klassischen Mechanik die
Be-
dingung,
daß das
Bewegungsmoment
des Massensystems
in
bezug
auf
(|,
n,
£)
verschwinde. Dann erhalten wir
p2.
__
1 1
E
(2~
VH~Y)
V'kvv\~(
__
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