DOC.
2
DIFFERENCE
IN
POTENTIALS
39
814
A.
Einstein.
Thermodynamische
Theorie etc.
Ebenso ist nach
Voraussetzung:
es1
=
es2
=
es
und
vs1
=
vs2
=
vs.
Gleichung
(1)
geht
dann über
in
[15]
(1')
vm1
Em1
+
vm2
Em2
-
vs
Es
= 0 .
Von
den
Gleichungen
(2)
bleibt die erste und
dritte
un-
verändert
bestehen,
aus
der zweiten und vierten
ergiebt sich
durch
Addition:
v
\rT^~=
8''
dz
9 9
dz
)
1
öi |[ dz
99
dz
I
dt
Eliminirt
man aus
den
so
veränderten
Gleichungen
(2)
vermittelst
der
Gleichung
(1')
die
Ableitungen
nach der
Zeit,
so
erhält
man
wie
vorhin einen Ausdruck
fur
dx,
welcher ein
vollständiges
Differential ist. Durch
Integration
desselben
er-
hält
man:
*i
E
vmYx
g
^V
+
,;V|'
wobei
sich
jetzt
die Zahlenindices
auf
die
Integrationsgrenzen
beziehen.
Infolge
der
Beziehung
Em1 vm1 = Es vs = Em2 vm2
erhalten wir noch einfacher
R T
V
-
V
EP 4-
£* V
Ä
«i
«H 1 «u m.
x
i
n n
-jz?-
jg
---i 1
E
v'.-V'
+
Zum
Zum Schlusse
empfinde
ich noch das
Bedürfnis,
mich
zu
entschuldigen,
dass ich hier
nur
einen
dürftigen
Plan
fur
eine
mühevolle
Untersuchung entwerfe,
ohne
selbst
zur
experi-
mentellen
Lösung
etwas
beizutragen;
ich bin
jedoch
dazu nicht
in der
Lage.
Doch
hat
diese Arbeit
ihr
Ziel
erreicht,
wenn
sie
einen
Forscher
veranlasst,
das Problem der Molecularkräfte
von
dieser Seite
her
in
Angriff
zu
nehmen.
[16]
Bern,
April
1902.
(Eingegangen
30.
April
1902.)