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DOC.
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RELATIVITY AND ITS
CONSEQUENCES
22
LE
PRINCIPE
DE
RELATIVITE
identique.
Considerons des
points
A,
B,
C...
munis
chacun
d'une
horloge
et
rapportes
a l'aide de
coor-
donnees
independantes
du
temps
a
un
systeme
non
anime
d'un
mouvement
accelere.
Nous
pourrons
alors
connaitre
le
temps partout
ou
nous aurons eu
soin de
placer une horloge. En
choisissant le nombre
d'horloges
suffisamment
grand pour
pouvoir
attribuer
a
chacune
d'elles
un
domaine
assez
restreint,
nous serons en
etat de
preciser un
instant
quelconque
en
tout endroit
de
l'espace,
avec une
approximation
aussi
grande
qu'on
veut.
Mais
de cette
facon
nous ne pouvons
obtenir
une
definition du
temps
feconde
pour le
physicien,
car
nous
n'avons
pas
dit
quelle
devait etre.
aux
differents
points
de
l'espace,
la
position
des
aiguilles
a un
instant
donne
;
nous avons
oublie de
mettre
nos pendules
a
l'heure
et il est
clair
que
les
intervalles
de
temps
qui
s'ecoulent durant
un
evene-
ment
ayant une
certaine
etendue, seront bien diffe-
rents selon
que
l'evenement
occupe
tels
ou tels
points
de
l'espace. S'agit-il, par exemple,
d'etudier
le mou-
vement
d'un
point
materiel dont
la
trajectoire
passe
par
les
points
A,
B,
C...?
On
notera
au
moment
du
passage
du
point
materiel
au point
A,
l'instant
tA
indi-
que
par l'horloge
placee
en
ce
point
;
on
notera de
meme
les
instants
tB,
tC,...
du
passage
aux
points
B,
C...
Comme
d'ailleurs
les
coordonnees
des
points
A,
B,
C,... s'obtiennent immediatement
sur
les
axes
du
systeme
S
par
des
mesures
faites
au
moyen
d'une
regle divisee, par
exemple,
on
pourra, en
faisant
correspondre
les coordonnees
xA,
yA,
zA,...
des
points
A,
B,
C,...
aux
instants
tA,
tB,... obtenir
les
coordon-
nees x, y,
z
du
point
materiel
en
mouvement
en