DOC.
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KINETIC THEORY
LECTURE NOTES
191
dG
1
dG
3
+
-TTl^O
~
^o)
dz 2
dz
41
ldG
V
C'\
=
4Ä
~~
G0
~
G'0
=|
dG[25]
Es
gibt
also einen
Sprung entsprechend
2/3-Y.
Ist
nachgewiesen
worden
für Viskosität
von
Kundt
und
Warburg,
für
Wärmeleitung
von
Smoluchowsky.[26]
Ersch[einungen]
an
den Wänden
wegen
Endl[ichkeit]
der
Weglänge.
Wir
nehmen
an,
dass
sich
G
linear
bis
zur
unteren
Wand ändert.
Dort,
aber im Gas
G'0
Für
von
der
Wand
abfliegende Mol[eküle]
G0
Es
muss
auch im
Endquerschnitt
[p.
10]
F.
=
3nC^:SG01
sein.
Andererseits G-Fluss
berechnet[27]
die (
dG0
n -\G0
A
cos
(p
i
c cos
cp
47t
dz
dK
=
sin
&
d&
du
Int[egriert]
F+
f*/2
si
-
ncG0
J
-
sin
SdSdco
dG
-
cos
(p
-
ncA,
47t
dz
sin
3
cos2
$
d& dco
47t
r
1
rr
1
.dG0
r+
=
-rticGo
--ncl
-
4 6 dz
Andererseits
angenommen,
dass
alle
von
Wand kommende Moleküle
G0
haben.