334
DOC.
11
LECTURE
ON ELECTRICITY
&
MAGNETISM
Raume lokalisiert.
Alle diese
Ausdrücke für
die
Gesamtenergie
sind
natürlich
gleichberechtigt.
Wir finden leicht die elektr.
Energie eines
elektrisierten
Leiters Es
ist
^
2
(ppdx
=
^P
1
"
1
-
7 E2
p
dz
=
-
Pe
=
-
P
c
=
- -
y
2
2
2
c
Anwendung
des
Energiesatzes.
E
in
Leiter erfahrt eine unendlich kleine
Aenderung
1)
durch
Zuführung
der
Elektrizitätsmenge
dE
zug
el.
Arbeit
P dE
2)
durch
Gestaltänderung. aufgenommene
mech.
Arbeit
=
dA
Das
Energieprinzip
liefert
die
Gleichung
P
dE
+ dA
=
dQ
=
1/2(P
dE
+
E
dP)
Die
vom
System geleistete
mechanische Arbeit
-dA
ist
-dA
= 1/2(P
dE
-
E
dP)
Ist
dP
=
0,
dann
P
dE zugeführ[t]e
el.
Arbeit. Diese wird
zu
Hälfte in mech
Arbeit
verwandelt. Wenn dE aber
=
0,
dann
dA
~EdP
~Ed
d(~EP.)
[p. 22]
Einige Eigenschaften
eines
Systems
von
Leitern.
Wir denken
die
Leiter
1
2
3
..
geladen
Wie
hängen
Einzelpotentiale
von
den
Ladungen
ab?
Ist
q irgend
eine
Lösung,
so
ist auch
aq
eine
solche,
dabei
multiplizieren
sich die
Flächendichten,
also auch
die
Gesamtladungen
mit
a.
Wir
gehen
aus
von
dem Falle
p1
=
1 p2
=
0
...... q1
sei diese
Lösung.
q
=
P1q1
ist
dann auch
Lösung.
Definiert
man
analog
q2,
so
ist
q
=
P2q2
eine
Lösung.
Die
q1
q2
etc.
sind durch Leiter allein bestimmt
q
=
P1q1
+
P2q2
....
ist
auch
Lösung.