342
DOC.
11
LECTURE ON
ELECTRICITY
&
MAGNETISM
Wir können
nun
zweierlei
Feldstärken unterscheiden
1)
Feldstärke zwischen
Platten
&
Dielektrikum oder in einem
beliebigen
Spalte
-L
Kraftlinien.
(D)
2)
Feldstärke in einem
die
Platten
i. verbindenden Kanale. Letztere
ist
gleich
P1
P2
`5
Dx,
wenn
x
Richtung
der
Achse ist.
Diese Art Feldstärke
be-
zeichnen wir
wie
früher mit
(£.
Es
gilt
allgemein
die
Beziehung
T
=

überall
im Dielektrikum.
Es
gelingt
auch
leicht,
die
Energie
eines
solchen
Systems
zu
berechnen. Es
ist dO
=
P
dE, wenn
Platten
unbeweglich
sind.
Nun ist aber nach dem
speziellen
Gauss'schen Satz
E
f
T)
=
Ana
=
An- dE
=
-
dT)
f
An
P
=
-
£dx
=
£-ö
o
dt = {ß-(£dTAn
V V
Durch
Integration
5
=
n
e®2
=
-
(£J)
Sn
8
7i
Wir
verallgemeinern
früheren
Energieausdruck
demnach in
D =
1
87t
=
^
&2dx
[p.
30]
Anschauun[g] durch
Dipole,
die sich
mit elastischen Kräften
zu
vereinigen
streben.
T)x
-
s®*
Ty
=
e®y
! ! In
Vektorbezeichnung abgekürzt
D
=
e(£
Dx
Zahl der elektrischen Kraftlinien
(Feldstärke)
durch
Spalte
senkrecht
zu
X
Achse
etc.
(£x
Feldstärke in Kanal
parallel
X-Achese. Was für Gesetze
gelten
innerhalb eines
Dielektrikums für die Vektoren
D und
(£?
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