DOC.
11
LECTURE ON ELECTRICITY
&
MAGNETISM
345
Beide
zusammen 4nSp0
in
Spalt.
Wir haben also
T
-
(£
=
4nSp0
Hieran
ändert
sich
nichts,
wenn
wir
annehmen,
die
Elektrizität
sei
in diskreten
Mengen
+
e
im Dielektrikum verteilt. Dann ist
p0
=
ne
3p0
=
ne§
=
n/i
=
Man erhält
so
T-(f
=
4nP.
Elektrostatische
Energie
[p. 33]
1
87t
+
-)dx
=
D.=
*
(pp
dx
Uber
oo
Raum
ausgedehnt.
Andere Form.
d(p
dx
©"
+
•
+
•
=
+
P
dT):
dx
+
•
+
•
I
=
4it
(ppdx
Es
gilt
also auch
die
zweite Form
des
Energieausdruckes ungeändert.
Auch
Eindeutigkeitsbeweis
des
Leiterproblems
ist für den Fall
des
Vorhandenseins
beliebiger ungeladener
Dielektrika leicht
zu
führen. Denken
uns
Dielektrika
stetig
verteilt. Dann
im
ganzen
Raum
ausser an
Leiteroberflächen
(p
&
-
etc.
dx
stetig.
(£XTX
+
•
+
•=
+
((pTn)dct
+
qpdx
Im
Integrationsraum
ist
p
=
0.
an
den Grenzen
ist
(p
=
0 für
Differenz-
Lösung.
Also
Linke
Seite
=
0,
die eine
Summe
pos.
Gr.
ist.