386 DOC.
11
LECTURE ON ELECTRICITY
&
MAGNETISM
[p.
70]
A
=
Stromamplitude
am
Anfang.
1
W
=
cocy/w2
+
co2l2
~
°3
~
-= ^
^/W
Jd
tg
cp
=
w
(Ot
W
=
v/(to5dj^i-7töcw)
B
=
^W sin
|
A
=
^/W
cos
|
-
W W
C
Dämpfungskoeffizient
d
=
-
/-
Hieraus Reichweite
telephoni-
scher
Übertragung. Puppins
System.[74]|
Extrem
w »
col.
Maxwell'sche
Gleichungen.
1)
Wir haben
Grund,
endliche
Ausbreitung
anzunehmen.
Leitung
mit
ver-
teilter
Kapazität
4ni
=
\
9)
ds
kann dann nicht mehr
für
beliebige
Fläche
gelten.
Deshalb lässt
sich
der Satz
strenge
nur
für Flächenelemente aufrecht
erhalten.
4
njx =
d&z
8y
dz
ist
daher sicher
genauer
als
obiges Integralgesetz,
wenn
es
sich nicht
um
kon-
stante
Ströme handelt.
2)
Offene
Ströme
Leiter unterbrochen durch Dielektrikum
von
bel.
Dielektri-
zitätskonstante. Kondensator.
4ni
=
J §
ds
scheint auch für
langsame
Ströme Ausnahme
zu
bieten,
wenn man
die
Fläche durch Zwischenraum
legt.
Dies würde auch für
noch
so
schmalen Zwischenraum
gelten.
Wir können aber
den Satz
allgemein
aufrecht
erhalten,
wenn
wir
annehmen,
dass
die
mit dem Strom verbundene zeitliche
Aenderung
des Dielektrikums
magnetisch
wirkt
wie ein
Leitungsstrom.
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