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DOC.
1
MECHANICS LECTURE NOTES
cos
l//
=
r2 + u2
-
R
2
ur
1
2
Rr
du
u
(r2
-
R2
+
u2)
1
2
Rr
(r2
-
R2)
du
-
I
1
-r
+ du
=
u
2
Rr
(r2
-
R2)
+
u
+
konst
u
=
-{r2
-
Rz)
1 1
r
+
R
r
-
R
+
(r-R)-(r
+
R)[21]
r+R
r-R
=
-
(2 R)
+ 2 R
[p. 21]
d2x
dt
1)
m^T
=
X
Allgemeines
über die
Bewegung
des
m.
P.
d
y
vY
m-T
=
dt2
d2z
=
Z
dt2
Integriert man
die
Bewegungsgleichungen
zwischen
zwei
Zeitgrenzen
t1
und
t2
so
erhält
man
m
dx
Ii
Xdt
etc.
Das zeitliche
Integral
der
auf
einen
m.
P.
wirkenden Kraft
bedingt
also eine
dx
ganz
bestimmte
Aenderung von von m
-
..
des
materiellen Punktes. Diese
dt
Grössen
nennt
man
Komponenten
der
Bewegungsgrösse
(mv)
des
m.
P.
Man
sieht
umgekehrt,
dass die
Gesamtwirkung
einer eine
gewisse
Zeit dauernden
Kraft
auf
den
Bewegungszustand
des
m.
P.
nur
durch
j
X
dt
etc.
bestimmt
wird
(Impuls.
2)
Das
Bewegungsmoment.
ebene Bewegung