90
DOC.
1
MANUSCRIPT
ON
SPECIAL
RELATIVITY
c+r9
*
Lc
1
q2
P9
Lc
2
*
1
-
q
~I1
1
c2
p
p
1
c2
-~
(~,p)
C
C
I,
-
(S
[9,
*
C
**
I,
C
*
*
Lc
ttl
-
UI
-
m
**
m
-1)~
*
-9(~m)
[p. 62]
(66)
Dazu kommt für den
Leitungsstrom
die Relation
...(66a)
i
=
ae*
Grenzbedingungen.
Aus der zweiten und vierten der
Gleichungen (Id) folgen
für die Grenze zwi-
schen zwei Medien die
Gleichungen
**
**
(e +
p
)n2-(e
+
p
)n1
=
8
(b
+ m
)n2-
(b
+ m
)n1
=
0
(67)
wobei
n
die
Richtung
der
vom
ersten
nach dem zweiten
Körper
der Grenz-
fläche
gezogene
Normale,
8
das
Volumintegral
der Dichte
p
des
Konvektions-
stromes
pro
Flächeneinheit der Grenzschicht bedeutet.
Zu den
übrigen Grenzbedingungen gelangen
wir für
den Fall,
dass
q
in
der
Ubergangsschicht stetig
bleibt,
auf einem
Wege,
der
an
der
ersten
der Glei-
chungen (Id) angedeutet
werden soll.
Es
bleiben
in
der Grenzschicht die Aus-
drücke
*
19(e
+
p
)
q
rot
(fy
+
p )
T
-p
c
at
c
(nach
der
ersten
Gleichung (Ib))
und
de
+
p
dt
**
+
(qA) (e
+
p )
endlich,
also auch der Ausdruck
(zeitliche
Aenderung
für ein
mitbewegtes Teilchen)