DOC.
1
MANUSCRIPT
ON SPECIAL RELATIVITY
91
2Jc
A
4:4;
rot
(f)
+
P
)
+
(-A)
(e
+
p )
-^p.A
c c
Hieraus kann
unter Benutzung
der zweiten der
Gleichungen (Id)
gefolgert
werden,
dass
in
der Grenzschicht die
Tangentialkomponenten
des Vektors
*
Hp
-
"0
**
e
+
p
_c
stetig
bleiben. Gleiches ist
aus
der dritten der
Gleichungen (Id)
für den
Vektor
*
e-m +
-,t)
+
m
c
abzuleiten. Bezeichnet
man
also mit
l eine der Grenzfläche
parallele
Rich-
tung,
so
erhält
man
die
Grenzbedingungen
*
u+p
-
Q
**
-,e +
p
_c
*
} =
{f)+p
-
L
Q
**
e
+
p
_c
}
{e-m*
+
ll
+ m
_C
*
} =
{e-m
+
/
-,f)
+
m
_C
l,
}
/.
(68)
§20. Impuls, Energie
und
ponderomotorische
Kräfte.
Allgemeine
Form des
Impuls-Energie-Satzes.
In
§18
sahen
wir,
dass
in
der
Elektrodynamik
des Vakuums die
Energiebi-
lanz
(48)
auf der Existenz eines
symmetrischen
Tensors
Tuv
beruht,
dessen
Komponenten
ihrer
physikalischen Bedeutung
nach durch
folgendes
Schema
gegeben
sind:
A
Pxx
Pxy
Pxz
icqx
Pyx Pyy Pyz
icQyy
Pzx
Pzy
Pzz
icQz
(69)
i
-s
l
c*y
i
-s
*1
J
pxx
etc.
bedeuten dabei die
Maxwell'schen
Spannungen,
g
den
Vektor
der
Im-
pulsdichte,
s
den Vektor der
Energieströmung,
n die
Energiedichte.
Der
Um-
stand,
dass der Tensor
symmetrisch ist,
bringt
die
Beziehungen
Pxy
=
Pyx
etc.
...(70)
und
1/c2s
g
-
-s
c2
...(71)
Gleichung
(71)
hängt
aufs
Engste
damit
zusammen,
dass nach
der Relativi–
[p. 63]