DOC. 22 SOLVAY DISCUSSION REMARKS
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C des
Systems
bei
konstantem
v,
sodass wir diese
Gleichung
der Adiabate
auch
in
der Form schreiben können
dS
=
C
dT
dv T
dv
C
Nun verschwindet aber
C/T
gemäss
der
Erfahrung
in
der Grenze
bei
Annäh-
erung
an
den
absoluten
Nullpunkt;
a
fortiori ist
es
also
sicher,
dass diese Grösse
nicht unendlich
grossen
Werten zustrebt. Damit sich
mit
dem betrachteten
adiabatischen Prozess
der
absolute
Nullpunkt
nicht erreichen
lasse,
muss
dT/dv
mit
T den
Werte
0
zustreben. Unsere
Gleichung
lehrt
also,
dass
beim absoluten
Nullpunkt
die
Gleichung
dS/dv
=
0
bestehen
muss.
Da
v
einen
beliebigen
Parameter
des
Systems
bedeutet,
so
ergibt
sich:
Verschwindet die
Wärmekapazität
eines
Systems
nicht
weniger
rasch
wie
T
bei
Annäherung an
den absoluten
Nullpunkt,
und
gibt es
keine
Adiabaten,
welche die
T-Achse im
endlichen
schneiden,
so
hat die
Entropie
für
alle
Zustände
des
Systems
bei T
=
0
denselben Wert
S.
Es
gilt
also der Nernst'sche
Wärmesatz
in
Planck'scher
Formulierung
nicht
nur
für
Systeme
mit
chemisch
homogenen
Phasen,
sondern auch für
beliebige
Gemische
im
kondensierten
Zustande.
Nebenbei
sei bemerkt,
dass
es
bei dieser
Auffassungsweise sogar
höchst
unwahrscheinlich
erscheint,
dass der Satz auf kondensierte
Systeme
zu
be-
schränken
sei.
Denn
die
Zickzack-Bewegung
der Gasmoleküle hat auch
quasi
oszillierenden
Charakter,
sodass
es
kaum zweifelhaft
sein dürfte,
dass
die
Wär-
mekapazität
eines
Gases bei
gegebenem
Volumen
gegen
den
absoluten Null-
punkt
hin in ähnlicher Weise verschwindet wie
die
Wärmekapazität
konden-
sierter
Systeme.
Erweist
sich
diese Nernst'sche
Hypothese
von
der Unerreichbarkeit
des
absoluten
Nullpunktes
durch adiabatische
Vorgange
als
zutreffend,
so
stehen
wir einem der fundamentalsten
Ergebnisse
der Wärmelehre
gegenüber.
Es
ist
allgemein
bekannt,
dass
viele
aus
dem Theorem
gezogene Folgerungen
durch
die
Erfahrung befriedigend bestätigt
wurden.
Es
wurde andererseits
auch schon
hervorgehoben,
dass sich
das
physikalische
Gefühl
dagegen
sträubt,
die
(durch