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58. To Wilhelm Wirtinger
Berlin, den 22. II. 21.
Hochgeehrter Herr Kollege!
Ich danke Ihnen sehr für die Mitteilung Ihres hoch erfreulichen
Fundes.[1]
Die
Eigenschaft der Grösse ist höchst verblüffend.* Ich bin über-
zeugt, dass Sie damit der Relativitätstheorie einen unschätzbaren Dienst erwiesen
haben. Es ist nämlich jetzt ein Leichtes, eine Relativitätstheorie zu bauen, die nur
den Verhältnissen der , bezw. der Gleichung , Bedeutung
verleiht, ohne dass—wie bei Weyl—die nach meiner Ueberzeugung physikalisch
bedeutungslosen Grössen (elektromagnetische Potentiale) explicite in den
Gleichungen auftreten. Es bleibt einzig die Frage übrig, ob die Natur von dieser ihr
gebotenen Möglichkeit, sich gesetzlich einzuschränken, wirklich Gebrauch ge-
macht hat. Sobald ich mir darüber ein Urteil gebildet habe, werde ich mir das Ver-
gnügen machen, Ihnen Näheres mitzuteilen.[2]
Mit nochmaligem herzlichen Danke und freundlichen Gruss Ihr genz ergebner
gez. A. Einstein.
*Durch Nachrechnen habe ich mich überzeugt, dass die von Ihnen
angegebene Eigenschaft nicht hat, wohl aber (wie ja schon
allein).[3] Ich muss übrigens bemerken, dass der Tensor bereits von Weyl
angegeben ist als der einzige in lineare Tensor, der nur von den Verhältnis-
sen der abhängt.[4] Der Wert Ihrer Ueberlegungen wird durch dies Versehen
nicht beeinträchtigt. Es wäre von Interesse zu wissen, in wieweit der obige Skalar
der einzige (vom zweiten Grade in den zweiten Ableitungen der ) ist, welcher
die verlangte Eigenschaft hat.[5]
TTrL. [23 493].
[1]See Doc. 49.
[2]Einstein published these considerations of a modification of Hermann Weyl’s approach to a uni-
fied field theory as Einstein 1921e (Vol. 7, Doc. 54).
[3]The property in question is the fact that transforms as a conformal invariant of
weight –2 (“Weyl-Invariante vom Gewicht n,” see Einstein 1921e [Vol. 7, Doc. 54], p. 263). Similarly,
is a conformal invariant of weight 1.
J K K =
g g dx dx 0=
K K
H H H
H
g
,
g
g
H H
H