592 DOC. 3 85 QUANTUM THEORY OF IDEAL GAS II 14 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 8. Januar 1925 Dann gelten für das ungesättigte ideale Gas, d. h. zwischen y = o und y = 2.615 die Beziehungen wobei gesetzt ist E- = n 2\xTF(y) (I9c) p = RTy[F(y) (2 2C) h3 n A NYI (18c) y 3 y 3_ • (2irm xT)’ (2 irMRT)' Aus (I9 b) erhält man für die auf das Mol bezogene spezifische Wärme bei konstantem Volumen c,: 0. = } R {P(y) -j-y F' (y)) = ^RG(y). Wir geben zur leichteren Übersicht eine graphische Darstellung der Funk- tionen F (y) und G (y) Berücksichtigt man den annähernd linearen Verlauf von F (y), so ergibt sich für p die gute Näherungsgleichung Dezember p = RTYI 1924. 1 -0.186 /rN*Yi 2 * (ITTMRT)’ (2 2d) Ausgegeben am 9. Februar.