2 1 0 D O C U M E N T 1 1 9 N O V E M B E R 1 9 2 5 allgemeinen elektromagnetischen Feldtheorie und der Relativitätstheorie zu erken- nen dass aber andererseits die Ergebnisse der Quantenmechanik garnicht mit Not- wendigkeit zu den zuletzt geschilderten Schwierigkeiten führen müssen von den verschiedenen Möglichkeiten liesse sich z. B. die einfache Annahme denken. dass eine konsequente Durchführung der Theorie in Zusammenhang mit der Relativi- tätstheorie ergeben würde, dass die Energie der reinen Translation nicht wäre, sondern sich davon noch um Glieder d. Grössenordnung h, entsprechend der matrizenmässigen Deutung von p unterschiede oder noch einfa- cher, dass die Energie des Oszillators sei, was offenbar die Resultate beim festen Körper auch nicht ändern könnte, wenn die obige Form richtig ist. Aber diese letzteren Möglichkeiten sind zunächst ins Blaue hinein geraten u. in Wirklichkeit hab ich keine Ahnung, wie sich dieser Zusammenhang später gestalten wird. Wenn ich im letzten Brief von Geometrie schrieb, so meinte ich eigentlich im- mer Kinematik (die man ja in gewissem Sinne auch Geometrie nennen kann).[7] Dass aber eine Abänderung der bisherigen Kinematik notwendig ist, folgt doch schon aus der Tatsache, dass die Linien einer Serie nicht (wie klassisch) äquidistant sind, sondern gegen eine endliche Grenze konvergieren. Sie werden wohl recht darin haben, dass unsere Formulierung der Quantenme- chanik mehr der Bohr-Kramers-Slaterschen Auffassung angepasst ist [8] aber die ist ja auch eine Seite der Strahlungsphänomene. Die andere ist Ihre Lichtquanten- theorie und wir haben doch die Hoffnung, dass die Gültigkeit des Energie- u. Im- pulssatzes in unserer Quantenmechanik auch den Anschluss an Ihre Theorie einmal ermöglicht. Entschuldigen Sie bitte auch diesmal, dass wir Sie zu lange mit unfertigen Ge- danken u. Theorien plagen und haben Sie für Ihren Brief noch einmal vielen Dank. Ihr aufrichtig ergebener Werner Heisenberg. m0v2 1 2m ------- p2 + E 1 2m -------( p2 ω2q2) + hν 2 ----- - – = E 1 2m -------p2 a q5 ---- - b q2 ---- - – const + + =