338
DOC.
11
LECTURE
ON
ELECTRICITY
&
MAGNETISM
[p.
26]
Körper
zurückführen lässt. Man
hat[21]
E1
=
a11P
-
a12P
=
(a11
-
a22)P
D
=
2D'
In
unserem
Falle
hat
man
z.B.[22]
Ei Ri
1
-
RiR
~W
In
ganz
ähnlicher
Weise wie
der Fall zweier
entfernter
Kugeln
lässt
sich
der Fall zweier
entfernter
Drähte
behandeln,
auch
dann,
wenn
leitende
Ebene vorhanden
ist.
Man
braucht
nur
das
Potential
der elektrisierten
Linie hiezu.
Darauf
soll
nicht näher ein-
gegangen
werden.
In solchen
Fällen,
wo man
das Feld
kennt,
ist
oft eine andere Art der
Behandlung
mittelst
O E2
dr
vorteilhafter.
Plattenkondensator.
Nur Feld zwischen den
Platten
entfernt
vom
Rande
berücksichtigt.[23]
3©
-^
=
0
GL
=
konst.
dx
•-E*'4
A
(p
=
-
dcp
dx
dx
=
dx
=
(S
Ladungsmenge
E
=
f.
4nri
=
(£
471
Kapazität
= =
J-z
Acp
4nö
Wir finden
D
=
^EAp
=
l-E(Pl
-
P2)
=
\(Pi~
Pz)2C
Wir finden anziehende
Kraft,
indem wir bilden
3D
dö
1
£
2
c
=
1
E21
2
dö
4nö
T