DOC.
1
MANUSCRIPT
ON SPECIAL RELATIVITY
15
fr
=
-
dPxx
dPxy
dPxz.
1
ds
dx
dy
dz
2
dt
ds
ds
dsT
dw
qf
=
-
y
(7)
dx
dy
dz
dt
Es
ist
zu
betonen,
dass der
H.
A.
Lorentz'sche Ausdruck für
die
Kraftdichte
f zu
den
durch
die
Erfahrung
am
besten fundierten
Ergebnissen
der Elektro-
dynamik gehört.
Aus
ihm
ergeben
sich
unmittelbar
die
elektromotorischen
Kräfte, die in in
ruhenden
Magnetfeldern bewegten
Leitern induziert
wer-
den,[16]
der einfachste Fall
des
Zeemanneffektes,[17]
die
Art der
Einwirkung
von
Magnetfeldern
auf
Kathodenstrahlen.[18] Es soll
jedoch
hierauf nicht
nä-
her
eingegangen
werden.
§3. Vervollständigung
der Lorentz'schen Thorie für
den
Fall,
[p. 6]
dass elektrisch
und
magnetisch polarisierbare
Medien vorhanden
sind.
(Ruhende
Körper).
Der
geniale
Gedanke,
durch
den H. A.
Lorentz
die
Elektrodynamik
und
Optik
so
ungemein
förderte lässt
sich
so
ausdrücken. Jede
Beeinflussung
des
elektromagnetischen
Feldes durch Materie
und
umgekehrt jede
Beeinflus-
sung
der Materie durch
das
elektromagnetische
Feld beruht
darauf, dass die
Materie
bewegbare
elektrische Massen
enthält, die nach den
Gleichungen (I)
mit
dem
elektromagnetischen
Felde
in
Wechselwirkung
stehen. Hiebei denkt
sich H. A.
Lorentz
die
Elektrizität
an
molekular kleine
Korpuskeln
(Elektro-
nen
im
weiteren
Sinne)
gebunden,
eine
Auffassung,
deren
Berechtigung
heute
wohl kaum
mehr
in
Zweifel
gezogen
wird.[19]
Hiedurch werden aber für
die Theorie
Komplikationen erzeugt,
indem
man es
mit
örtlich rasch varie-
renden
Feldgrössen
zu
thun
hat,
die dann durch
geeignete
Mittelwerte
zu er-
setzen sind.[20]
Man
kann diese
Komplikationen,
ohne der
Sache wesentlich
Abbruch
zu
thun, in
folgender
Weise
vermeiden.
Nach
dem
durch Lorentz'
Auffassung gegebenen
Bilde haben
wir
uns
ei-
nen
elektrisch
polarisierbaren Körper
wie
folgt
zu
denken.
In
jeder
Volum-
einheit
des
Körpers
sind im elektrisch neutralen Zustande
wenigstens
zwei
annähernd
gleichmässig
verteilte
Elektronenarten
von
der
Ladungssumme
null
vorhanden. Diese sind aber nicht frei
beweglich,
sondern durch
(im
ein–