DOC. 43 LIGHT IN DISPERSIVE MEDIA 127 20 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 2. Februar 1922 für den Mittelpunkt Ģ = o der Strecke anzusetzen. Wir erhalten also fur den Strahlengang die Bedingung (3) Unter den ins Auge gefaßten geometrischen Bedingungen hat die Wellen- normale offenbar die Richtung des vom Koordinatenursprung nach dem Auf- punkt gezogenen Radiusvektor. Der uns interessierende Fall ist ein Bündel in einem dispergierenden Medium, welches seine Strahlrichtung mit konstanter Winkelgeschwindigkeit ändert. Wir nähern uns diesem Fall schrittweise durch Betrachtung ein- facherer Fälle. I. Wellenzug konstanter Richtung. Wir spezialisieren (2) durch die Be- [5] dingungen 3 w H 3 OL H O . Ferner setzen wir hier wie im folgenden hinreichend genau [6] r - r0 - (4) ' 0 wobei r0 =}/x2 + y2 gesetzt ist. Die Bedingung (3) liefert x = 0 . Die Lichtfortpflanzung geschieht also längs der y-Achse. II. Wellenzug variabler Richtung im nicht dispergierenden Medium. Wir [7] setzen 3 CO = 7 du 0. Es ist dann H = (w0 + v!) (t r0 1 x V V r. OL . Die Geschwindigkeit V ist in diesem Falle unabhängig von der Frequenz w-. Die Gleichung (3) liefert 2 7r , . r0 **1 t_T\ +T7x = 0. (5) Daß es sich wirklich um einen Strahl veränderlicher Richtung handelt, erkennt