DOC.
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MECHANICS
LECTURE NOTES
61
d2x
I dy
=
0
+ 2tna
sin
(p
X
dt2
dt
y d2v
=
0-2,USi",-
I
(
dx
+
coS«,s
dz
+
ev.
Y
d2z
dy
dt2
co cos
cp
dt
[p.
52]
Foukault'sches Pendel. Findet
Bewegung
in
x-y
Ebene
statt,
so
ist
dz/dt
=
0.
Dann
zeigen
die ersten
beiden Gleich. in
Verb[indung]
mit den vorhin für
x2
etc.
aufgest[ellten] Gleichungen,
dass sich das
System
wie ein
mit der
Geschw[indigkeit]
co sin
p
rot[ierendes]
verhält.
Also
scheinbare Rotation
der Pendelebene. Die
3.
Gl.
zeigt,
dass
wegen Erddrehung
Reaktionskraft
=
dy
-2
ma cos-.
dt
Wir
betr[achten] frei
fallenden
m
P.
dx
Ii
=
a
+
2co
sin
q
y
=
a
+
2ö)sinp(d
+
et)
dz
Jt
=
b
-
gt
+
2co cos
(py
=
b
-
gt
+
2a cos
(p(d
+
et)
a\2_y_
dt2
-
2co
{a
sin
(p
+
(b
-
gt) cos
q)
dy
dt
=
c
-
2(o{asin(p
+
bcos(p}t
+
agcos(pt
y
=
et
-
co(a
sin
(p
+
b
cos
cp)t2
+
^ cog
cos
(pt3
x
=
(a
+
2(0
sin
(pd)t
+
(oc
sin
p
t
2
z
=
(b
+ 2(0
cos
cpd)t
-
(g
+
2coc
cos
q)
tz
2
Wenn für
t
=
0
xyz
=
0,
a
=
0, b
=
0,
c
=
0 und d
=
0