174 WEBER'S LECTURES wobei q den Querschnitt des Leiters p das Potenzial k eine dem Stoff zukommende Eigenschaft bedeutet, welche sonst noch besonders von der Temperatur abhängig ist. Auf Grund dieser Hypothese betrachten wir die Strömung im Leiter. in d. Zeit dt einfließende Menge ( k • q • - ) dt dt ausfließende Menge ( k • q • - dp dx ) dt. d2p Uberschuß der einströmenden Menge Kq dx dt. Dieser Uberschuß läßt sich aber auch ausdrücken als Cap. .dx-dt. dt Da beide Mengen einander gleich sein müssen, folgt cap Dp ät _ 82p 8x2 Dies ist die Differenzialgleichung linearer elektrischer Ströme. Da cap nun in unserm Falle eines guten Leiters k sehr groß ist & stets q eine kleine Größe ist, so folgt, daß man die linke Seite ohne merk- lichen Fehler vernachlässigen kann. Es folgt daher mit voller Allgemeinheit, also auch wenn P1 & P2 Funktionen der Zeit sind. d2p = 0 dx2 dp\ ax+b. dX/