122 WEBER'S LECTURES v2 Nach dem Satz von Villarceau[92] ist zu berechnen A = Y m- = ^ 2 3 - pV. Das gilt für jedes Bewegungssystem auf das keine äußeren Kräfte außer den Druckkräften wirken & deren molekulare Kräfte vernachläßigt werden. Setzt man nun m1 = m2 = ... = m & V1 = v2 ... = v so erhält man v2 3 Nm-=-2pV 2 2 N v P = 3.V.m2 . Setzt man die Molekelzahl des Volums 1 = n1 2 v 2 p = 3n1.m2-. Das heißt: Setzt man voraus, daß in gleichen Volumina gleichviel Moleküle sich befinden, so ergibt sich für p ein Ausdruck, der vom Volumen V unabhängig ist, wie es natürlich ist. Setzt man ferner mv2 T = a -2, wobei a eine willkürliche Konstante, so ist[93] p = -a.n1T.T2 Wenn n1 von T unabhängig, so wären also p & T proportional. Man erkennt aber leicht, daß n1 mit T wächst. Denn n1 hängt in [92] See Villarceau 1872. This theorem is closely related to Clausius's virial theorem, as Villarceau indicated. The following equation should be p = 2-3[93]