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DOC.
6
PONDEROMOTIVE
FORCES
324
SOCIETE SUISSE
DE PHYSIQUE.
de
toutes les forces
electrodynamiques agissant sur
les
[4]
differentes
parties
du
systeme
est nulle. Il doit
speciale-
ment
en
etre ainsi dans
le
cas
oü le
disque
D
est forme
d'une substance
non magnetique
(B
=
H).
D
Examinons
en
second lieu
le
cas ou
le
disque
est
cons-
titue d'un metal
magnetique
dur,
par exemple d'acier, et
qu'il
constitue
un
aimant
permanent
avec
lignes
de
force
distribuees
en
circonferences
sur son
centre. Dans
ce cas
le
champ magnetique produit par
le
passage
du
courant
dans
le
disque
se
superpose
au
champ magnetique
resul-
tant de cette
aimantalion
du
disque. Si
nous appelons Hm
l'intensite
de
ce
dernier
champ,
Bm
son
induction,
des
raisons de
symetrie nous permettent
de
conclure
des
equations
de
Maxwell
que
Hm
=
0
or
evidemment
Bm
n'est
pas
egal a
O.
D'autre
part,
l'aimantation additionnelle consideree
ne peut
faire naitre
une
force
ponderomotrice
addition-
nelle
correspondante, car
cette derniere etant
la
seule
force
ponderomotrice surgissant,
le
systeme
violerait
la loi de
l'egalite
de
l'action
et de la
reaction.
La force
ponderomotrice
additionnelle
disparait
donc
avec
Hm
meme
si
Bm
differe de
zero.
Il
s'en
suit
que
c'est
bien
la
formule
(1)
et
non
la
formule
(2)
qui
satisfait
le
[5] principe
de
l'egalite
de
l'action
et de la
reaction.
M.
le
Dr
H.
Zickendraht
(Bale) presente
un appareil
pour
la
demonstration
des
lois
principales de
la resistance
de
l'air1.
Une
tige
horizontale
est
suspendue ä
la
cardan
1
Voir Verh. d.
Naturf. Ges.
Basel,
1910,
T.
XXI, p.
41.