5 4 8 D O C . 3 6 8 O N U N I F I E D F I E L D T H E O R Y §. 1 Über die für die Theorie wichtigen Identitäten. Ich erinnere zuerst an die §2 l. c. abgeleitete Identität (3b l. c.) … (2) Durch zweimalige Anwendung der Divergenz-Vertauschungs-Relation (5 l. c.) auf den Tensor erhält man ferner mit Rücksicht auf (2) bezw. auf den antisym- metrischen Charakter von bezüglich der Indizes  und  die beiden Iden- titäten … (3) … (4) wobei bezw. Abkürzungen für die Klammer-Ausdrücke sind. Diese beiden Ferner erhält man durch Diese beiden sind wegen (2) mit den in (1) einge- führten Grössen durch die Identität verknüpft Ferner erhält man durch An- wendung von (5 l. c.) auf die in (1) eingeführten rein antisymmetrischen (de- ren Verschwinden natürlich hier noch nicht vorausgesetzt wird), die mit (4) analog gebaute Identität . … (5) Die Tensordichten G, H und F sind wegen (2) durch die Identität verbunden … (6) Ich erinnere zunächst an die Tensordichte und die für dieselbe geltende Iden- tität (vgl. (3b) l. c.) … (2) Neben V führen wir schon jetzt die Verallgemeinerung dieser Grösse ein … (3) wobei  eine beliebige konstante Zahl bedeutet. Diese Grösse erfüllt—wie sich aus zweimaliger Anwendung der Divergenz-Vertauschungs-Relation (5) l. c. ergiebt, die beiden Identitäten … (4) V / 0  V  V  V / V    –   / G /  0  = V / 1 2 --V    –    / H /  0  = G  H S   S  S / 1 2 --S    –    / F /  0  = G H + F 0  – [p. 3] V   V / 0  V  V          – –  – V  W  – = = V/  1 2 V   –    / H / 0  =