DOC.
1
MECHANICS LECTURE
NOTES
117
_ J
j^fdH
A
rfdH
J
,
dH
J
\
"
IP-
dp,
+
dZ
(WP,
j
-l[Mdp,
+
wip,)
=
0
V
Y
'
dH
also
~P~dp~
d(H
p
Hieraus sieht
man,
dass
die
verallgemeinerten Gleichungen
von Lagrange
(Hamilton'sches Prinzip)
das
Energieprinzip
involvieren. Wir
zeigen
noch,
dass
man
für den
Spezialfall
der
gewöhnlichen
Mechanik
zu
dem
gewohnten
Ausdruck für
die
Energie zurückgeführt
wird. Hier ist H
=
b
-
L
2
L
=
A!
l
p\2
+
2
A
j
2
p\
p'2
+
2A13p\p'3
=
ZZ
Ii
V
+
AnP'i
+
2A23P2P3
wobei
AMv
=
AVM
ist.
Wir erhalten
dL
t7-r
=
tA11p\ + tAl2p'2 +
dp
1
• • • •
dL
dp
--
A21p\
+
A22p'2
+
p
1
Pl
IL-UL-&K
[p.
109]
Daraus
ZdL/dp1vP
= A11P21
+
2AnP22....
=2L
Satz
von
Euler
flZJ
Also E
=
H
-
Y
-
p'v
=
D-L
+
2L
=
4)
+ L.
op1v
Anwendung
auf
Elektrodynamik
Zwei
Stromkreise