DOC.
11
LECTURE ON
ELECTRICITY
&
MAGNETISM
323
eine
geschl.
Fläche
umgrenztes
Volumen
integrieren,
die keine elektrische
Massen enthält.
dZ_
dz
dx
dy
dz
Ant[eil]
eines
El[ements]
dx
dy
=
dx
dy
dZ
dz
dz
=
dxdy(Zy
-
Z2)
ist
n1
bezw.
n2
die
nach
d.
Innern
ger.
Normale,
so
ist[7]
dxdy
=
-
df1cos(nlz)
=
df2
cos
n2z
Es
lässt sich
setzen
-
£
Z
cos
nz
df
über
die zwei
Elemente
[An]
Gleiche Form für
jedes
andere Element
dx
dy,
sodass
man, wenn
man
[p.
10]
schl[iesslich]
die
Summe
d[urch]
das
Integral ersetzt,
erhält[8]
dZ
dz
dx
=
-
Z
cos
nz
ds
Durch
dreimalige Anwendung
dieses
Satzes erhält
man
0
=
dX
dY dZ,
J
-z-I- -r-I-
ax
=
-
I
(X
cos
nx
+
Ycos
ny
+
Z
cos
nz)
as,
dx
dy
dz
Bedenkt
man,
dass der in der Klammer stehende Ausdruck
nichts anderes
ist
als
die
Feld
Komponente
N in
Richtung
der inneren
Normalen,
so
erhalt
man
Nds
=0
(6)
was
auch in der
Form
dcp
dn
ds
=
0
geschrieben
werden kann.
Dieser Satz
liefert
uns
eine
weitere
Eigenschaft
des elektrischen
Kraftlinien–