D O C U M E N T 1 1 9 N O V E M B E R 1 9 2 5 2 0 9 hinreichend hohe Werte der Energie die betreffenden Atome auseinander und durch die Energie der Atome bei unendlicher Entfernung ist eine gewisse „absolu- te“ Energie festgelegt, oder besser: Die Energie als Funktion des Abstandes habe z. B. die Form[4] ( ) Für hinreichend kleine Werte von haben wir das Problem des harmonischen Oszillators.[5] Trotzdem ist das nicht einfach eine additive Konstante, da ja für hinreichend hohe Werte von q die Energie doch gleich wird. (Natürlich ist eine additive Konstante ganz allgemein willkürlich, doch ist es eben allgemein üblich, bei rein kinetischer Energie zu set- zen)— Aus dem allen möchte ich schliessen, dass beim Problem des rein harmoni- schen Oszillators das Ergebnis der „Nullpunktsenergie“ keinen eigentlich physikalischen Sinn hat, da es nicht prüfbar ist (in die Energiedifferenzen geht das nicht ein die Strahlung im Nullpunkt verschwindet) das gleiche gilt vom Hohlraum. Auch bei den Schwingungen des elektromagn. Hohlraums sehe ich nicht, wie dies jemals sollte beobachtet werden können, da ja der Hohlraum ein exakt harmonischer Oszillator ist. Anders ist es beim festen Körper, da dort das auch in die Energiedifferenz eingeht (nämlich: in die Differenz ¢von² der Energie des Normalzust[andes] von der Energie bei unendlicher Entfernung der Atome). (Daher kom[mt] es m. E., dass die Nullpunktsenergie thermodynamisch nach Nernst eine wichtige Rolle spielt.[6] )— Gegen diese Schlussweise lässt sich wohl noch ein wichtiger Einwand erheben, nämlich der, dass ja der Absolutwert der En- ergie prüfbar sei durch die Masse dass es also notwendig wäre, dem Hohlraum Masse zuzuschreiben, wenn man ihm die Energie zuschreibt (und sogar unend- lich viel Masse, da der Hohlraum Eigenschwingungen beliebig hoher ν enthält). Dagegen lässt sich aber erwidern, dass zunächst die Theorie dieser Quanten- mechanik noch nicht weit genug entwickelt ist, um ihren Zusammenhang mit der 1 2m ------- p2 a- q5 ---- b- q2 ---- 1 2mp2 ------------- a q0 5 ----- b q0¹ 2 ----- – © § · 30a q0 7 -------- - 6b· q0 5¹ ----- - – © § q1 2 … + + + ≈ –+ q q0 = q1 + q0 5a 2b ----- - 3 = q1 hν 2 ----- - 1 2m ------- p2 E 1 2m -------p2 = hν 2 ----- - hν 2 ----- - hν 2 ----- - hν 2 ----- - hν 2 ----- -