20
DOC.
1
MANUSCRIPT ON
SPECIAL
RELATIVITY
3
jeb
+t)b^}
=Js^0_Jeyx
dt
Diese
Gleichung spricht
für den hier betrachteten Fall
das
Energieprinzip aus.
Man
sieht,
dass der Vektor der
Energieströmung lediglich
von
den Feldstär-
ken
abhängt,
und
zwar
genau
wie in
dem
Falle,
dass
polarisierbare Köper
feh-
len,
und dass
man
ed/2
als
die
Dichte der
elektrischen,
hb/2
als die Dichte der
magnetischen Energie
anzusehen
hat.
Wir können diese
Energiedichte
des
elektromagnetischen
Feldes
in
fol-
gende
Anteile
w,
we
und
wm
zerlegen:
w
=
.2
.
f,
e
+
i)
We
=
w
=
m
2
1
P2
e
-
1
2
1
m2
|X-
1
2.
Diese
Zerlegung
ist
vom
physikalischen Standpunkte
aus
mit Rücksicht auf
die
Lorentz'sche Theorie
geboten.
Es
ist nämlich
w
die
rein
elektromagneti-
sche
Energiedichte,
welche dem Feld auch dann
zukäme,
wenn
polarisierbare
Körper
fehlten.
we
ist
die
Dichte der
Energie,
die
man
aufwenden
muss,
um
dem Medium
entgegen
den elastischen Kräften zwischen
gebundenen
Elek-
trizitäten und Materie die Polarisation
p zu
erteilen. Diese
Energie
haftet also
der Materie
an
und hat mit dem
elektromagnetischen
Felde direkt nichts
zu
thun;
sie braucht nicht als
elektromagnetische Energie aufgefasst
zu
werden,
sondern ist
nur
mit ihr
vermöge
der
Eigenschaften
der Materie
verknüpft.[24]
Das
Gleiche
gilt bezüglich
wm.
Wir können für
(9)
schreiben:
dw
d
We
dwm
et
=
-
div
s
-=- -=r
...(9a)
dt
dt
dt=7-
Auf
ruhende
Körper ausgeübte
ponderomotorische Kräfte.
Wir suchen
diese
Kräfte zunächst für den
Spezialfall
auf,
dass
nur
ein
elektrostatisches Feld
vorhanden ist. Wir
fragen
nach der Arbeit
A',
welche das Feld bei einer
un-
endlich kleinen
Verrückung
s
der materiellen Teilchen liefert. Aus dieser
Ar-
beit
folgen
dann die auf
die Materie wirkenden
ponderomotorischen
Kräfte.
Aus dem
Energieprinzip folgt
A'
=
-8{Jyrfx},