DOC.
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LOCALIZATION OF
ELECTROMAGNETIC ENERGY
251
SOCIETE SUISSE
DE
PHYSIQUE.
527
ou
R
est la constante des
gaz
parfaits
et
N
le
nombre de
molecules
contenues
dans
un
molecule-gramme.
Si
une
image
moleculaire
complete
du
systeme
considere est
donnee,
on peut
calculer la
probabilite statistique
W pour
chaque
etat
du
systeme
et de lä
calculer
S par
la
formule.
Si
au
contraire
le
systeme
est
connu thermodynamique-
ment,
on
connaitra
S
et
de
lä
on
pourra
tirer la
probabi-
lite
statistique pour chaque
etat du
systeme.
Il est vrai
que
de W
on ne peut
etablir d'une
facon
unique
et bien
determinee
une
theorie elementaire
(p. ex.
une
theorie
moleculaire)
du
systeme
;
mais
on
peut cependant
consi-
derer
comme
inacceptable
toute
theorie
qui
donne
des
valeurs fausses
de
W
pour
chacun
des
etats. On
peut
des
lors
par
la
Thermodynamique
trouver l'entropie
du
rayon-
nement
dans
un
espace
vide
au moyen
de la loi du
rayon-
nement des
corps
noirs et resoudre
la
question
suivante
:
considerons deux
espaces
fermes
par
des
parois imper-
meables
et
communiquant par
un
conduit
pouvant
etre
ferme
;
soit
V
le volume de
l'un
d'eux,
V0
le volume total
;
supposons
ces
espaces remplis par
un
rayonnement
dont
la
frequence est
comprise
entre
v
et
v
+
dv
et
dont l'ener-
gie
totale
est
E0.
Soit
ä
calculer
l'entropie S
du
systeme
pour chaque repartition possible
de
l'energie
E0
entre les
deux
espaces. De l'entropie S
de
chacune
de
ces
repar-
titions
possibles
on peut
deduire
la
probabilite statistique
correspondant ä
chacune d'elles.
De cette
facon on
trouve-
pour
un
rayonnementt
suffisamment
dilue
comme
proba-
bilite
qu'ä
un
instant donne
toute
l'energie
E0
se
trouve
comprise
dans
le
volume
V,
l'expression
:
W
In,
`To'I~`ii
On
peut
montrer
facilement
que
cette
expression
n'est
pas compatible
avec
le
principe
de
superposition.
Le
[7]
rayonnement
se
comporte, quant
ä la
repartition
entre les
deux
espaces,
comme
si
son
energie
etait localisee
en
E0/hv
points
mobiles
independamment
les
uns
des
autres.
Il