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DOC. 23 ELECTRODYNAMICS OF MOVING BODIES
Zur
Elektrodynamik
bewegter
Körper.
907
tritt;
man
sieht
daraus,
daß solche Paralleltransformationen
-
[21]
wie
dies sein muß
-
eine
Gruppe
bilden.
Wir
haben
nun
die für
uns notwendigen
Sätze der
unseren
zwei
Prinzipien entsprechenden
Kinematik
hergeleitet
und
gehen
dazu
über,
deren
Anwendung
in
der
Elektrodynamik zu zeigen.
II.
Elektrodynamischer
Teil.
§
6.
Transformation
der
Maxwell-Hertzschen Gleichungen für
den leeren Raum.
Über
die Natur der bei
Bewegung
in einem
Magnetfeld
auftretenden
elektromotorischen
Kräfte.
Die
Maxwell-Hertzschen
Gleichungen
für den leeren
Raum
mögen
gültig
sein
für
das ruhende
System K, so
daß
[22]
gelten möge:
1
dX dN dM
X
dL
d
Y
dZ
V
dt
i
ii
d
x
1
V
dt
~~
dx dy
X
d Y
dL dN
1
dM
-
dZ
_
dX
V
dt
d
x
dx
1 V
dt dx dx
9
1
dZ dM
_
dL
1
dN
-
dX
_
dY
V
dt
~~
dx
dy
V
dt
dy
dx
9
wobei
(X,
Y, Z)
den Vektor
der
elektrischen,
(L,
M, N)
den
der
magnetischen
Kraft
bedeutet.
Wenden wir
auf
diese
Gleichungen
die in
§
3
entwickelte
Transformation
an,
indem wir die
elektromagnetischen
Vor-
gänge
auf
das dort
eingeführte,
mit
der
Geschwindigkeit
v
bewegte Koordinatensystem
beziehen,
so
erhalten
wir die
Gleichungen:
op
ioL
V
V
181
eq
a;
-
at
1
I,
ot~(z
V
;i)
M)
Or
OL
..
o~(M+
z)
fl
o~(N_tY)
_
8L
o~(~ .
x)
aa(z+
;i)
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