DOC.
47 THE RELATIVITY PRINCIPLE 471
Einstein,
Relativitatsprinzip
u.
die
aus
demselben
gezog.
Folgerungen. 449
Sx'
=
Sx
Sy'
=
ß.Sy
Sx'
=
ß.Sx,
wobei
sx,
sy, sx
die
Projektionen
des Flächenelements
in
bezug
auf
S
sind.
Für
die
Komponenten
Kx, Ky,
Kz
der betrachteten
Druckkraft
in
bezug
auf
S erhält
man
also
aus
den letzten drei
Gleichungs-
systemen
TT JT
' ' ' '
Kx
-
Kx'
-p
•
Sx
=
p
'
Sx^p
'S cos
l7
Ky=
^
Ky'=
^
P
s,J
=
p'sy=p
-s- cos
m
Kx
=
Kx
=
P Sx
-p
-
Sx=p
•
s
•
cos
n,
r
r
wobei
s
die Größe des
Flächenelements,
l,
m, n
die
Richtungscosinus
von
dessen Normale
in
bezug
auf
S
bezeichnen.
Wir
erhalten also
das
Resultat,
daß der
Druck
p'
in
bezug
auf das
mitbewegte System
sich
in
bezug
auf ein
anderes
Bezugssystem
durch einen ebenfalls
senkrecht
auf
das Flächenelement
wirkenden Druck
von gleicher
Größe
ersetzen läßt. In der
von uns
benutzten
Bezeichnungweise
ist
also
P
=
p0.
(22)
Die
Gleichungen
(16c), (20)
und
(22)
setzen
uns
in den
Stand,
den
Zustand eines
physikalischen
Systems
statt durch die
in
bezug
auf
ein
mitbewegtes
Bezugssystem
definierten Größen
E0,
V0,
p0
durch die
Größen
E,
V,
p zu
bestimmen,
welche in
bezug
auf dasselbe
System
definiert
sind
wie die
Bewegungsgröße G
und die
Geschwindigkeit
q
des
Systems.
Falls
z.
B.
der Zustand
des
betrachteten
Systems
für
einen
mitbewegten
Beobachter
durch
zwei
Variable
(V0
und
E0)
voll-
kommen bestimmt
ist,
dessen
Zustandsgleichung
also als eine
Beziehung
zwischen
p0,
V0
und
E0
aufgefaßt
werden
kann,
kann
man
mittels
der
genannten Gleichungen
die
Zustandsgleichung
auf die Form
Q(q,p,V,E)=0
bringen.
Formt
man
die
Gleichung
(18c)
in entsprechender
Weise
um,
so
erhält
man
G
+
E1
(18d) [76]
welche
Gleichung
in
Verbindung
mit den das
Prinzip
von
der Erhaltung
der
Bewegungsgröße
ausdrückenden
Gleichungen
d
Gx
^
,
-
2Kx
etc.,
dt
die
Translationsbewegung
des Systems
als Ganzes
vollkommen
be–