DOC.
52 PONDEROMOTIVE
FORCES 521
Ponderomotorische
Kräfte.
543
mit
\
den Vektor des
Dipolmomentes, so
erhält
man
für
die
X-Komponente
der
gesuchten
Kraft
den Ausdruck:
r
_
H
dg*
,
n
d&x
3g,
^
dz
+
dy
dx
Denkt
man
sich den letzten Ausdruck für alle
Dipole
in
der
Volumeneinheit
gebildet
und
summiert,
so
erhält
man
unter
Berücksichtigung
der
Beziehung:
Ep =
B
die
Gleichung:
(4)
1*.+*,
4v+*
4rl
•
Wenn die
algebraische
Summe
der
positiven
und
negativen
Leitungselektronen
nicht
verschwindet,
dann kommt
zum
Aus-
druck
(4)
noch ein Term
hinzu,
den wir
nun
berechnen wollen.
Die
X.Komponente
der auf
ein
Leitungselektron
von
der
elek-
trischen Masse
e
wirkenden
ponderomotorischen
Kraft ist
eEx.
Summiert
man
über
alle
Leitungselektronen
der Volumen-
einheit,
so
erhält
man:
(5)
52x
=
®.Se.
Denkt
man
sich die
betrachtete in der
Volumeneinheit befind-
liche Materie
von
einer Fläche
umschlossen,
welche keine
Dipole schneidet,
so
erhält
man
nach dem
Gaussschen
Satz
und nach der Definition des
Verschiebungsvektors
®:
2
e
=
div
®,
so
daß
(5a)
div®
wird. Die
X-Komponente
der
von
der
elektrischen
Feldstärke
auf
die Volumeneinheit der Materie
ausgeübten
Kraft ist daher
gleich:
(6)
8.,-8.,+
s..-«.4t
+ +
*.4T
+
^®•
Analog
erhalten
wir unter
Berücksichtigung
der
Beziehung
div ®
=
0
für die
X-Komponente
der
von
der
magnetischen
Feldstärke
gelieferten
Kraft:
(7)
s.,-jo,4|+o,4^
+
o.^}.