DOC.
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RELATIVITY AND ITS
CONSEQUENCES 173
DANS LA PHYSIQUE
MODERNE.
143
point
materiel
a
l'instant
ou
sa
vitesse est nulle.
D'apres
les
equations
de Newton et
la
definition de
l'intensite
du
champ
electrique, on a
:
d'x
(2)
mW
=
eK
et deux autres
equations
semblables
par
rapport aux
axes y
et
z.
En
appliquant
alors
les
equations
de
transformation I et les
equations
(1)
ci-dessus
on
trouverait
pour le
point en
mouvement
quelconque
:
dx
m
d
\
dt
(3)
~dt *
•
'
=
^
\
u
avec u
dt
\dt
J
"rUt
et
Fx
=
e
[Ex
+
-i-
(
^
Mz
-
M
et deux autres
equations
semblables
pour
les
autres
axes.
Ces
equations
permettent
de suivre
la
marche
des
rayons
cathodiques
et des
rayons ß
dans un
champ
electromagnetique;
leur
exactitude est mise
ä
peu
pres
hors de doute
que
les
experiences
de Bucherer et
Hupka.
Si
l'on
veut
conserver
la
relation entre
la
force,
le
travail
mecanique
et
le
theoreme
des moments des
quantites
de
mouvement,
les vecteurs
Fx,
Fy, Fz
qui
entrent dans
ces
equations
doivent etre consideres
comme
les
composantes
vectorielles de
la force
pon-
deromotrice
agissant sur
le
point
materiel
en mouve-
ment.
Dans
ces conditions,
on
doit considerer les
[22]