DOC.
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MOLECULAR MOTION IN SOLIDS
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A. Einstein.
Dies ist
um so
merkwürdiger,
als meine Formel natürlich auch
aus
dem Gesetz der übereinstimmenden Zustände
gefolgert
werden kann. Sollte
sowohl
meine
wie
Lindemanns
Formel
zutreffen,
so
müßte, wie
durch
Division
beider Formeln
folgt,
M/q
Tsx
von
der
Natur
des Stoffes
unabhängig
sein,
eine Be-
ziehung,
die
übrigens
auch direkt
aus
dem Gesetz der
übereinstimmenden Zustände
gefolgert
werden kann. Unter
Zugrundelegung
der
Grüneisenschen1)
Werte für die
Kompressibilität
der Metalle
erhält
man
für diese Größe in-
dessen
Werte,
die etwa zwischen
6.10-15
und
15.10-15
schwanken! Dies
ist
in
Verbindung
mit der
Tatsache,
daß
sich das Gesetz der übereinstimmenden Zustände im
Falle
der
Lindemannschen
Formel
so befriedigend
bewährt,
recht
sonderbar.
Wäre
es
nicht vielleicht
möglich,
daß in
allen Be
[23]
Stimmungen
der kubischen
Kompressibilität
der
Metalle noch
systematische
Fehler
stecken? Die
Kompression
unter all-
seitig gleichem
Druck
ist
noch nicht
zur
Messung
verwendet
worden,
wohl
wegen
der bedeutenden
experimentellen Schwierig-
keiten. Vielleicht würden
derartige Messungen
bei
Deformation
ohne Winkeldeformation
zu
beträchtlich anderen Werten
von
x
führen
als
die
bisherigen
Messungen.
Vom
theoretischen
[24]
Standpunkt
aus
liegt
dieser Verdacht
wenigstens
nahe.
§ 4.
Bemerkungen über
das
thermische Leitvermögen
von
Isolatoren.
Das in
§
1
gefundene
Resultat läßt
einen Versuch
ge-
rechtfertigt
erscheinen,
das thermische
Leitvermögen fester,
nicht metallisch leitender Substanzen
angenähert
zu
berechnen.
Es sei nämlich
e
die mittlere kinetische
Energie
eines
Atoms,
dann gibt nach
§ 1
das
Atom
in
der
Zeit
einer
halben
Schwingung
im Mittel eine
Energie
von
der Größe
XI.
a.s an
die
umgebenden
Atome
ab, wobei
a
ein
Koeffizient
von
der
Größenordnung
Eins,
aber kleiner
als Eins ist. Denken wir
uns
die Atome in einem
Fig.
2.
Gitter
gelagert
und
betrachten
wir ein Atom
A,
welches
unmittelbar
neben
einer
gedachten
Ebene
Ebene
Fig.
2.
1)
E.
Grüneisen,
Ann. d.
Phys.
25.
p.
848. 1900.
[22]