330 DOC.
39
PROPAGATION OF SOUND
[5]
[6]
Einstein:
Schallausbreitung
in teilweise dissoziierten
Gasen
385
Durch
Auflösung
des
Gleichungssystems
(13), (14),
(17)
ergeben
sich
AT,
An1
und AV in
Funktion
von
A(pV).
Für
den
Quotienten
A(pV)-AV
erhält
man so
MpV)
xD)l,
n .
-
y--HÄ
(»,+
»,),
I
+ + \RDln, +
lt,)-CRT]
(18)
ni
4"»
.
*D‘n,
°VX
xJ
+.
~RT~
Aus
(18)
und
(10) folgt
zunächst mit
Rücksicht auf
die
Gleichgewichts-
bedingung
x1 n1/V
= x2(n2/V)2:
»
_
P
I
(
x,A+jRw
A
p
[
x,B-i-jfiu)
C
c.
n,
+
c,n.
(19)
wobei
gesetzt
ist
c
=
n,-+-n,
\
T )
«,
-4-
n,
\
^ n.J
..
D'
a,
-(
n,\
~
RT'
n,-»-n.+'Y
4/,J-
(20)
(21)
(22)
Durch
(19)
und
(8)
ist
unsere
Aufgabe
vollständig
gelöst.
Es
folgt
zunächst
r._.=j/!R).
(23)
Hieraus
kann
C
experimentell
bestimmt und
bei
bekannter Dissoziations-
formel A und
B berechnet
werden. Es
folgt
ferner
aus
(19)
r-=i/*K).
(24)
Für
solche
Frequenzen,
bei denen
die
Schallabsorption
hinreichend
klein ist,
ergibt
sich
ferner
die
Naherungsgleichung
ir
i/Pl
x]AB+Rétu’\
V=
/
-1 -• ,-ñ,
,
-
(25)
1 p
\ x,B+cu
J
welche
(23)
und
(24)
als
Spezialfälle
umfaßt. Sie kann
zur
Bestim-
mung von
x1
dienen.
Durch Versuche bei verschiedenen
Gasdichten
ist endlich
zu
ermitteln, ob
x1
von
der
Dichte abhängig ist.
Ausgegeben am
29.
April.