WEBER'S LECTURES 97 vorausgesetzt, daß die das Kalorimeter verlassende Luft die Temperatur des Kalorimeters angenommen habe. ta sei die Temperatur in der Umgebung des Kalorimeters. Wir suchen nun zunächst den Verlauf der Temperatur d. Kalorimeters:[65] £(mc) dt = m1-cp(T - t) dz + k-q- T-t dz - hO(t - ta) dz a = 1 mjCp + ^)(r- 0 + ~ (rnlcp + '^ + hO jit-t^dz A • S(mc) B(L mc) dt = A - B(t - ta) dz 1 -g ' !g iA ~ B(t ~ O) = z + C. Für z = 0 ist t = t0 -i lg (A - B(t0 - O) = C J_j [A ~ B(t0 ~ tg) B g\A-B(t-ta) z. Der Versuch liefert daher Beobachtungen & Bestimmungsglei- chungen für A & B. A & B sind hiernach des Genauesten abzuleiten. Wir machen nun noch eine Versuchsreihe, so daß die Geschwin- digkeit des durchfließenden Gases = 0 ist, die übrigen Bedingungen aber genau denen die 1. Versuchs entsprechen. Hieraus bestimmt man die ihnen entsprechenden Konstanten A' & B'. [65] In the following equations, m1 is the amount of gas passing through the calorimeter per unit time. In the first line, the second term on the right of the equality sign represents the heat conducted in the time interval dz across an area of cross section q (hitherto written with the symbol f instead of q), and through a distance a. In the third line, A should be multiplied by dz.