136 WEBER'S LECTURES (Nicht nachgerechnet).[110] Wir formen nun die Gleichung weiter um. 1 dp, p dt J D ~ T Hierbei ist v1 wegen seiner relativen Kleinheit weggelassen. J D pv = T 1 dp • p dt __ . « 1 dp , Darin ist - - = c11 + c2t + c3t2.3. p dt 2 Für Wasser fanden wir z.B. C1 = 0,0715 c2 = -0,000462 c3 = 0,00000103. Es besteht also die obige Gleichung: p J D p T c1 + c2t + c3t 2. II. Man nennt diese Gleichung die allgemeine Zustandsgleichung der gesättigten Dämpfe, da ihre Form analog ist der allgemeinen Zustandsgleichung für Gase: - = (1 + at). P PnO Die linken Seiten sind analog, während in beiden Fällen auf der rechten Seite eine bloße Funktion der Temperatur steht. Doch ist die Art dieser Funktion bei gesättigten Dämpfen abhängig von der Art der Substanz. Übrigens kann diese Gleichung bei gesättigten Dämpfen deshalb nicht die gleiche fundamentale Wichtigkeit haben, weil p & p einzeln bestimmte Funktionen von t sind. Eine weitere [110] The figures given yield J = 432 g.