DOCUMENT 657 NOVEMBER 1918 949
nen
sehr dankbar.
Ich habe die Form eines
an
Sie
gerichteten
Briefes
gewählt,
weil
ich tatsächlich bei der
Abfassung beständig
das Gefühl
hatte,
ich
spräche zu
Ihnen
und
legte
Ihnen meine
Meinung
dar. Auch wäre
es
mir
lieb,
wenn
Sie
(oder
wen
Sie in Berlin
damit
betrauen
können)
einfachheitshalber
gleich
die Korrekturen lä-
sen.
Hoffentlich
übersteigt
der
Umfang
nicht
1
Druckbogen!
Über mein Buch
"Raum
Zeit Materie"[5] teilte mir
Springer
mit,
daß
es
nahezu
vergriffen
sei
(wenn
es
freilich Leute
gibt,
die in den "Naturwissenschaften"
so
die
Reklametrommel
rühren,
wundert
es
mich schließlich
nicht...);[6]
ich habe seinen
Vorschlag
angenommen,
sofort noch
wieder
einen unveränderten Abdruck in klei-
ner Auflage
(600 Stück) zu veranstalten,[7] so
verbesserungs-
und
ergänzungsbe-
dürftig
auch
das letzte
Kapitel
ist.[8]
Darauf
wird dann
aber,
wie ich
hoffe,
binnen
kurzem eine
vollständig umgearbeitete Auflage
folgen.[9]
Auf
Ihr
Kommen im
Februar
freue ich mich
sehr!-[10]
Soweit
man von
hier
aus
beurteilen
kann,
stehen
ja
die Zeichen für Deutschland
gut,
daß ihm Chaos
und
Ter-
ror erspart
bleiben.
Mög
es so
sein! Herzliche Grüße
Ihr
Herm.
Weyl.
ALS.
[24 049].
[1]A
response
to
the
objections,
which Einstein reiterated in Doc.
626, to
the unified
theory
of
grav-
ity
and
electromagnetism
of
Weyl
1918b,
1918d. The
reply
is contained in
a manuscript
enclosed
with
this document. This
manuscript
would be
published
in revised form
as
Weyl
1919c.
[2]For
more on
the German
political
events
of
the
preceding
week,
see
Doc.
651, note
1,
and
Doc.
655, note
3.
[3]The
obvious
candidate
in
Weyl’s theory
for the
equations
of
motion
for
uncharged
particles—
the
geodesic equation
with the Christoffel
symbols replaced by Weyl’s more general
affine
connec-
tion-is
unacceptable,
because,
as
Einstein
pointed
out
in Doc.
579,
it would
imply
that the
trajecto-
ries
of
uncharged particles are
influenced
by
the value
of
the
electromagnetic
four-vector
potential.
On
pp.
124-128 of
Weyl
1919c,
the revised version
of
the
manuscript
enclosed with this
document,
and in
sec.
35
of
Weyl
1919d,
the author showed that from the conservation laws in the
new theory, a
conveniently
chosen
gauge,
and the basic
assumption
that
the
new theory
is
compatible
with the
ex-
istence
of
material
particles, one can
derive
equations
of
motion for the
new theory
that
are
the
same
as
those in
ordinary general relativity,
which
means
that in
Weyl’s theory particle trajectories are
not
geodesics.
Mie 1913 and Einstein
1918g (Vol.
7,
Doc.
9)
are
cited
as sources
for
this
approach
to
de-
riving equations
of
motion
(Weyl
1919c,
p. 125). Weyl
pictured
a
"canal" in
space-time containing
the
worldline
of
a particle.
The
spatial
dimensions
of
this canal
are
assumed
to
be
large compared
to
the
dimensions
of
the
particle
but small
enough
to
neglect any
variation
of
the external metric and elec-
tromagnetic
fields
across
the canal.
Weyl
considered the
integral
of
the
differential law
of
energy-mo-
mentum
conservation for
a specific
choice
of
the
Lagrangian
for his
theory
over
spatial
cross
sections
of
this canal.
Using a locally geodetic
instantaneous
rest
frame and the
same gauge
condition used
to
recover
Einstein’s field
equations
from the chosen
Lagrangian
(see
Doc.
619,
note
11),
he rewrote this
integral
in the
simple
form
d(mui)
/dt
=
ef0i,
where
m, e,
and uu
are
the
particle’s
mass,
charge,
and
four-velocity, respectively,
and where
fuv
is the external
electromagnetic
field. He then
generalized
this
equation
to
arbitrary
coordinates:
d(mui)
ds
1/2-
muauB
=
efkiuk
(where guv is
the external
metric
field). Weyl
showed that both
m
and
e are
constants.
With
m a
constant and
ui =
gijuj,
one