140 DOCUMENT 90 JUNE
1915
_
(£2
^J§A4
=
K^c
(K
=
1,87
•
10-27
für
-
1
Lichtgeschw
im
°°)
Für
Polarsymmetrie
II
^
=
+JLg2r
dr2
~2A
2
A
=
k.
2
Lösungen
k
_k
(a)
S2r4
=
cler
+
c2e
r (b)
S2r4
=
c,
sin-+
c2cos-
r
r
Vsü
=
c
=
ASV
Grenzbedingungen:
(l)Für
r = °° c
=
3
•
IO10
m/sekbezw.
1
Coo
= A(Cj
+
c2)
Im
Unendlichen wird
S
=
+
Co
c"
=
Aco
bezw.
-r-
wie
gewöhnlich.
Nennt
man
e
die
Ladung
so
ist also auch
Je,1
+
c7
=
-
v
2 4ti
Co
=
47t
Andererseits ist die
Gesammtladung zu
bestimmen
wie
folgt:
oo
i
aer2
p
=
-
2
3/
e
= j47tr2Jrp = -47t@r2|~
e
=
-4n
\l
cler +
c2e
Soll
Ladung
endlich bleiben
so muss
sein
C\ =
0
ri
=
0
also
e
=
-4kJc2
e
=
-4ti
/cjsinp
+ c2cos-
.
k
,
k
r
=
r, c,
sin-+
c,
cos-
=
0
r r
'
l l
P
=
-
1
djc2i 2
r
*^V*'
=
8
kJF2
2
r4
2
r
,4
2
r
u.
damit auch S
=
0 im Innern
des Hohlraums
Grenzbedingung
/
.
k k
"
d
/c,1
sin
-
+
c9
cos
-
1
V
r
1
r
P
=
2 r¿
dr