536 DOCUMENT 394 OCTOBER
1917
für
natürlich
gemessene
Längen
und
Koordinatenlängen
verschiedene Einheiten
zu
haben? Wenn diese Einheiten mit
0
und
£,
bezeichnet
werden,
würde
also guv
von
der
Dimension
a2^-2
sein. Centimeter würde wohl die
Einheit der
natürlichen
Längen
sein,
die
Koordinatenlängen
könnten
sogar
als reine
Zahlen
betrachtet
wer-
den.
Hiermit
genug
Wissenschaft für diesmal.
Nach
einer Woche
ist
es
wieder Gra-
vitationsabend im
Ehrenfest-colloquium.
De Sitter wird
vortragen.
Schön würde
es
sein,
wenn
Sie dabei sein
könnten,
aber
so
bald
können Sie wohl
kaum
kommen.
Jedenfalls hoffen
wir
alle,
dass die Wartezeit
möglichst
kurz sein wird. Ehrenfest
wird wohl auch
hierüber
schreiben.
Herzliche
Grüsse
von
meiner
Frau[7]
und
mir
und
Auf
Wiedersehen!
Ihr
Gunnar Nordstrom.
ALS.
[18 429].
[1]For
Einstein’s commitments in the Netherlands
a year
earlier, see,
e.g.,
Doc. 262.
[2]Eq.
(50)
of Einstein
1916e
(Vol.
6,
Doc.
30)
for
the
gravitational energy-momentum pseudo-
tensor
tuv.
[3]A
month
earlier,
Nordstrom
had showed
that
the
44-component
of
tuv
vanishes
exactly
for the
field
of
a point mass
in Cartesian coordinates in which the relation
J-g
=
1
is satisfied
(see
Doc.
382,
eqs.
16-23),
a
coordinate condition that
is
also
imposed
in Einstein 1916e
(Vol.
6,
Doc.
30).
In
June
1916,
Théophile
de Donder had
communicated
to Einstein the result
of
his calculation
of
var-
ious
components
of
tuv
for
this
case.
De Donder
had
found that these
components
do
not
vanish
(see
Doc.
228).
In
a
note added
to
Einstein
1916g
(Vol.
6,
Doc.
32)
and in
correspondence
with
Willem de
Sitter1
(Docs.
227 and
235),
Einstein
had used the fact
that the
coordinate condition V-g
=
1
allows
one
to
eliminate
gravitational waves
that
do not
transport energy
to
argue
that such coordinates
are privi-
leged
from
a
physical point
of
view. Nordström’s calculation,
however,
suggests
that in these coordi-
nates
one
has the counterintuitive result that there
appears
to
be
no
energy
in
the
field
of
a
point
mass.
[4]Eq.
(70) gives
the
field
of
a point mass
in first
approximation.
[5]Eq.
(52)
gives
the
gravitational
field
equations.
The method indicated
here
is also alluded
to
in
Nordstrom
1918b, p.
1208
(p.
1244 in the
English
translation).
In
a
footnote
appended to
this
passage
in his
paper,
Nordstrom
refers to
Schrodinger
1918a
for
a
proof
that all
components
of
tty
vanish for
the field
of
a point
mass
in coordinates
satisfying
J-g
=
1.
[6]Einstein
eventually accepted
Nordström’s
result
(see
Einstein 1918a
[Vol.
7,
Doc.
1], p.
159;
Einstein 1918b
[Vol.
7,
Doc.
2],
p.
115),
and
dropped
the
argument
that
the coordinate condition
J-g
= 1
is
privileged
because it
eliminates
spurious gravitational waves.
[7]Comelia
Nordstrom
née
van
Leeuwen.
394. To
Edouard
Guillaume
[Berlin,
24 October
1917]
Lieber Guillaume!
Meiner
Meinung
nach ist auch
dieser
neue Standpunkt[1]
unhaltbar. Wenn
t
eine
Funktion
von
u
und
x
sein
soll,
so muss man
diese Funktion
explizite angeben
kön-
nen.
Bei
ruhiger
Erwägung
werden Sie sich
von
der Nichtexistenz eines
t,
dem
man