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DOCUMENT
313 MARCH 1917
Ich habe
nur
ein
Probekörper
und
sonst
keine
Physische[8]
Massen
(Sonne etc),
aber vielleicht werde ich übernatürliche Massen
brauchen,
die ich statisch
annehm,
also
T44
=
p
alle andere
Tij
=
0.
Dan
werden
die
Gleichungen:
(im
Coördinaten
system III)
Gii
~
I
^
+
2
=
0
+
=
-Kp
i
=
1,
2,
3
Daraus
folgt:
für
das
(vierdimensionale
system)
die beiden Fälle:
,
1
2.1
X
+
2KP
= W
X
=
2Kp
• =
jr
P
=
0
Es
gibt
keine übernat. Massen. Man braucht also die übernat.
Massen
Ich bin
neugierig
ob Sie sich mit dieser
Beschauungsweise vereinigen
können,
und
ob Sie
das drei-
oder
das vier-dimensionale
system
bevorzügen.
Ich
persönlich
habe
das
vierdimensionale
system
viel
lieber,
aber
doch noch lie-
ber
die
ursprüngliche
Theorie ohne
das,
nur philosophisch
und
nicht
physisch
wün-
schenswerte,
unbestimmbare
X,
und mit im Unendlichem
nicht
invarianten
guv.
Aber
wenn X nur
klein
ist macht
es
nichts
aus,
und die Wahl
ist
reine
Geschmack-
sache.
Ich hoffe dass
es
mit Ihre Gesundheit
besser
geht[9]
und
Sie
bald wieder
ganz
normal sind. Mit
herzlichem
Gruss
Ihr
ergebener
W. de Sitter.
ALS.
[20 545].
[1]The
reference is
to
eq.
(13a)
in Einstein 1917b
(Vol. 6,
Doc.
43),
the field
equations
with
cos-
mological
term.
[2]De
Sitter’s solution
was
first
published
in De
Sitter
1917a,
which
was
submitted to the Amster-
dam
Academy
eleven
days
later. The solution formed
an
important new
element
in
the
discussion
between
Einstein and De Sitter
of
the
related issues
of
boundary
conditions and the
relativity
of
inertia
in
general relativity
(see
the
editorial
note,
“The
Einstein-De
Sitter-Weyl-Klein Debate,” pp.
351-
357,
for
further
discussion).
[3]De
Sitter’s
boundary
conditions
are a
modification
of
the
boundary
conditions
proposed
earlier
by
Einstein in
a
conversation with De Sitter
(see
Doc.
272)
but
later abandoned
by
him
(see
Doc.
293).
Einstein’s
proposal was
to introduce
degenerate
boundary values,
invariant
under
a
wide class
of
coordinate transformations, for the metric at
spatial infinity.
Distant
masses
would
explain why
the
metric in the observable
region
of
the universe is
approximately
Minkowskian. As De Sitter
points
out,
his metric has
degenerate
values at
spatial
and
temporal infinity,
which
are
invariant under
any
transformation,
and is
approximately
Minkowskian
for
finite values
of
the
coordinates, even though
it is
a
solution
of
the
vacuum
field
equations
(with cosmological term).
There
are
no
distant
masses
and there is
no
uniform
mass
distribution
as
in the model
proposed
in
Einstein
1917b
(Vol.
6,
Doc.
43).
The term
“supernatural
masses,”
which in this document refers
to
this uniform
mass dis–